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문제 정의
- 본 수리실험은 벌집구조 파형의 노드영역처럼 연속된 쇄파선 끝단사이로 발달하는 이안류를 재현하고 관찰하는데 그 목적이 있다. 실제 벌집구조 파형은 상대적으로 협각으로 진행하는 두 파향의 파랑이 겹쳐 상호 위상 간섭으로 형성되기 때문에 다방향 조파에 의한 실험이 수행되어야 한다.
- 서로 다른 두 협각의 파랑 중첩에 의해 생성되는 벌집 구조 파를 재현하는 대신에 Choi and Rho(2020)에서 제안한 조파장치를 횡방향 두 그룹으로 나누어 역 위상으로 구동 시켜 생성되는 유사 벌집구조 파형을 이용하여 실험을 수행하였다. 본 연구에서는 벌집구조 파형과 같이 연속된 파봉선 끝단이 해안선으로 입사하며 쇄파할 때, 생성 및 발달하는 이안류의 시간에 따른 변화를 관찰하였다. 수리 실험에서 재현된 이안류의 유속을 계측하기 위해 LSPIV(Large Scale Particle Image Velocimetry) 기법을 이용하였다.
가설 설정
- 19mm을 가정하였다. 가정된 모형의 표사입경 침강속도(=2cm/s)에 해당하는 형상계수(A=0.097)를 적용하였다. 평형단면 경험식의 적용 밖인 포말대의 지형 경사는 1:5.
- , 1986). 임의의 원형 해안에 대하여 1/10의 축척으로 가정하고, 원형표사 D50=0.40mm의 침강속도에 대하여 Froude 상사를 만족하는 모형의 표사 평균입경 D50=0.19mm을 가정하였다. 가정된 모형의 표사입경 침강속도(=2cm/s)에 해당하는 형상계수(A=0.
제안 방법
- Fig. 2에 도시한 바와 같이 횡방향 두 그룹으로 나눈 조파기를 서로 역 위상으로 구동시켜 규칙파 H=15cm, T=2.4s 를 180s 동안 조파하였고, 연속된 파봉선 끝단이 해안선에 입사함에 따라 발달하는 비정상 이안류를 재현하였다. 조파이전에 임의로 분포시킨 추적 입자와 조파 후에 해안선 위에서 방출한 추적 입자의 이동을 천장에 설치된 카메라로 촬영한 영상을 Fig.
- LSPIV 기법을 이용하여 관측한 이안류의 순간 유속을 시계열로 제시하고, 관측된 유속을 통해 입사파 주기와 횡 방향 요동 주기를 비교하였다. Fig.
- 흐름 유속에 따른 입자 이동을 관측할 목적으로 실험수조 바닥으로부터 약 8m 높이의 실험실 천장에 총 8대의 카메라를 설치하였다. 각 카메라는 정사보정 오차를 줄이기 위해 관심 영역을 수직으로 촬영하도록 설정하였다. 각 카메라는 x 방향으로 약 6m, y 방향으로 약 8m의 영역을 촬영하도록 설정하여 관심 영역 전체를 포괄할 수 있도록 하였고, 분석된 영상범위는 Fig.
- (2018)의 이동상 실험결과로부터 평형상태 포말대의 단면 경사를 추출한 것이다. 또한 실험조건에서 파랑에 대한 변형을 무시할 수 있는 수심을 60cm로 가정하여 Fig. 2과 같이 구성하였고, 해안선 방향으로 수심변화를 최소화하여 모형을 제작하였다. 측면 조파장치 단절에 의한 회절 오차를 방지하기 위해 조파장치 폭에 대한 길이방향 수로벽을 설치하였다.
- 이 실험 결과는 시간변화에 따른 수치모의 결과를 검증하는 자료로 사용될 수 있을 것이다. 또한, LSPIV 기법으로 계측된 순간 유속의 시계열을 통하여 파주기 및 상대적으로 긴 주기의 요동에 따른 유속 성분도 확인하였다. 본 연구를 통해 비정상 이안류 흐름의 특성 관찰뿐 아니라 LSPIV 기법으로 관측할 수 있는 비정상 운동의 시간 척도 (time scale)의 범위도 확인할 수 있었다.
- 반복 수리실험를 수행하여 동일한 조건에서 관측된 결과를 서로 비교하고, 비정상 이안류의 평균 유속분포의 재현성에 대하여 검토하였다. 또한, LSPIV 기법으로 계측된 유속의 시계열을 추출하여 검토하였다. 이 과정을 통해 이안류특성 연구뿐만 아니라, LSPIV 기법으로 관측할 수 있는 비정상 운동의 시간 척도 (time scale)도 확인하였다.
- 재현된 이안류의 유속을 계측하기 위해 정사 보정된 이미지를 사용하는 LSPIV(Large Scale Particle Image Velocimetry) 기법을 이용하였다. 반복 수리실험를 수행하여 동일한 조건에서 관측된 결과를 서로 비교하고, 비정상 이안류의 평균 유속분포의 재현성에 대하여 검토하였다. 또한, LSPIV 기법으로 계측된 유속의 시계열을 추출하여 검토하였다.
- 해운대 해수욕장에서 벌집구조 파형에 의해 발생한다고 알려진 대규모 이안류를 수리실험을 통해 연구하였다. 서로 다른 두 협각의 파랑 중첩에 의해 생성되는 벌집 구조 파를 재현하는 대신에 Choi and Rho(2020)에서 제안한 조파장치를 횡방향 두 그룹으로 나누어 역 위상으로 구동 시켜 생성되는 유사 벌집구조 파형을 이용하여 실험을 수행하였다. 본 연구에서는 벌집구조 파형과 같이 연속된 파봉선 끝단이 해안선으로 입사하며 쇄파할 때, 생성 및 발달하는 이안류의 시간에 따른 변화를 관찰하였다.
- 앞 절에 제시된 정사보정 영상자료를 기반으로 LSPIV 기법을 이용하여 시간에 따라 변화하며 발달하는 이안류의 12s 즉, 5T 평균 유속분포를 제시하였다. Fig.
- 연안방향으로 불균등한 입사파에 의해 생성되는 돌발성 이안류를 재현하고, 관측하기 위한 수리실험은 Fig. 2와 같이 전체 길이 40m, 폭 30m, 높이 1.2m의 조파수조에서 수행하였다. 수심지형은 아래의 평형단면 경험식을 사용하여 구성하였다(Dean, 1991).
- 또한, LSPIV 기법으로 계측된 유속의 시계열을 추출하여 검토하였다. 이 과정을 통해 이안류특성 연구뿐만 아니라, LSPIV 기법으로 관측할 수 있는 비정상 운동의 시간 척도 (time scale)도 확인하였다.
- 이번 절에서는 상기 제시한 실험 조건, 즉 횡방향 두 그룹으로 나눈 조파기를 역 위상으로 규칙파 H=15cm, T=2.4s 를 조파하는 실험 조건으로 180s 동안의 이안류 실험을 세 번 반복하여 그 반복실험의 결과를 제시하여 상호 비교하였다. Fig.
- 촬영 카메라의 기종은 삼성테크윈 사의 피쉬아이타입 카메라(SND-K2083R)이며, 촬영 영상의 프레임 구성은 1920×1080pixels, 프레임 속도는 60fps이다. 이안류 발생이 예측되는 주변의 흐름패턴 관측을 위해 상기 기술한 유사 벌집구조 파형 조파를 5분간 지속하였고, 첫 파의 해안선 도달을 t=0s로 하여 3분 동안의 영상을 녹화하였다. 참고로, Choi and Rho(2020)에서는 이안류 초기 발달시간을 위한 30초의 시간(t=30s) 이후부터 분석하였으나, 본 연구에서는 t=0s부터 시간에 따라 변화하는 흐름 분포를 분석하고 제시하였다.
- 그러나 Choi and Rho(2020) 는 조파 실험실에서 유사 벌집구조 파형을 생성하는 방법을 제안하고, 쇄파 파봉선 끝단에서 생성되는 와류에 의해 발달하는 이안류를 관측하였다. 제한된 수조에서 다방향 파랑의 조파는 측면 재반사 문제를 발생시키기 때문에 조파장치를 횡 방향으로 둘로 나누고, 두 조파판을 역 위상으로 구동시켜 일방향 규칙파를 조파하므로 연속된 파봉선 끝단을 형성시켜 돌발성 이안류를 재현하였다.
- 이안류 발생이 예측되는 주변의 흐름패턴 관측을 위해 상기 기술한 유사 벌집구조 파형 조파를 5분간 지속하였고, 첫 파의 해안선 도달을 t=0s로 하여 3분 동안의 영상을 녹화하였다. 참고로, Choi and Rho(2020)에서는 이안류 초기 발달시간을 위한 30초의 시간(t=30s) 이후부터 분석하였으나, 본 연구에서는 t=0s부터 시간에 따라 변화하는 흐름 분포를 분석하고 제시하였다.
- 쇄파대 거품이 많은 경우에는 추적 입자와의 구별이 어렵고 3차원적 거동이 지배적인 경우 오차가 클 수 있음을 밝힌다. 참고로, 한 격자에서 계측자료가 시계열의 50% 이상 존재하는 경우에 대해 유속을 계산하였다. 또한, 이 안 방향 유속이 0.
- 2과 같이 구성하였고, 해안선 방향으로 수심변화를 최소화하여 모형을 제작하였다. 측면 조파장치 단절에 의한 회절 오차를 방지하기 위해 조파장치 폭에 대한 길이방향 수로벽을 설치하였다.
- 2에 도시한 것과 같이 유사 벌집구조 파형을 생성하여 실험하였다. 피스톤식 조 파장치를 50cm 간격을 두고 두 그룹으로 나누어 구동할 수 있도록 설정하고, 두 조파기를 서로 역 위상으로 규칙파를 조파하여 벌집구조 파형과 같은 연속된 파봉선 끝단을 형성시켰다. 유사 벌집구조 파형 조파기법의 경우, 실제 벌집구조 파형의 노드영역과 다르게 파봉선의 불연속 영역에 의한 회절 현상이 발생하고 이에 따른 파고 변형이 나타나는 차이가 있다.
- 조치되고 있다. 해운대 해수욕장에서 벌집구조 파형에 의해 발생한다고 알려진 대규모 이안류를 수리실험을 통해 연구하였다. 서로 다른 두 협각의 파랑 중첩에 의해 생성되는 벌집 구조 파를 재현하는 대신에 Choi and Rho(2020)에서 제안한 조파장치를 횡방향 두 그룹으로 나누어 역 위상으로 구동 시켜 생성되는 유사 벌집구조 파형을 이용하여 실험을 수행하였다.
대상 데이터
- 참고로, 실제 벌집구조 파는 두 파 향의 차이에 따라 횡방향 파고 분포가 변화하고, 유사 벌집 구조 파의 경우 회절의 원인이 되는 위치로부터의 거리에 따라 횡 방향 파고 분포가 변화하므로, 두 현상에 의한 이안류 발생 유사성은 쇄파대 근처에서의 횡방향 파고분포에 의해 결정된다. 본 이안류 수리실험에서 사용한 유사 벌집구조 파형의 입사 파고와 주기는 H=15cm, T=2.4s를 사용하였다. 이안류의 발생과 변화과정을 Large Scale Particle Image Velocimeter(LSPIV) 기법을 이용하여 분석하였다.
- 세 반복실험에 의한 180s 평균유속 분포의 평균 상대 표준분산도는 약 6%로 상호 유사한 것으로 나타났으며 반복 재현성에 문제가 없어 보인다. 참고로, 상대 표준분산도를 계산하기 위해 x 방향 유속 즉, 이안방향 유속을 사용하였고, 최소 유속 0.05 m/s 이상을 대상으로 이용하였다. Fig.
- 조파 전, 해안선 근처에 약 2000개의 입자를 미리 흩뿌리고, 조파 후 해안선 위에서 약 2000개의 입자를 서서히 방출하였다. 촬영 카메라의 기종은 삼성테크윈 사의 피쉬아이타입 카메라(SND-K2083R)이며, 촬영 영상의 프레임 구성은 1920×1080pixels, 프레임 속도는 60fps이다. 이안류 발생이 예측되는 주변의 흐름패턴 관측을 위해 상기 기술한 유사 벌집구조 파형 조파를 5분간 지속하였고, 첫 파의 해안선 도달을 t=0s로 하여 3분 동안의 영상을 녹화하였다.
- 2에 제시하였다. 추적 입자는 구멍이 있는 폴리 프로필렌 공을 사용하였다. 폴리프로필렌의 비중은 0.
- 1s를 사용하여 분석하였다. 프레임 속도는 60fps이지만 일부 카메라 자체의 한계로 판단되는 중복 프레임이 확인되어, 이를 피하기 위해 프레임 6개 간격의 시간격자를 사용하였다. 이미지 분석은 Matlab(image processing toolbox)을 사용하였다.
- 이안류의 발생과 변화과정을 Large Scale Particle Image Velocimeter(LSPIV) 기법을 이용하여 분석하였다. 흐름 유속에 따른 입자 이동을 관측할 목적으로 실험수조 바닥으로부터 약 8m 높이의 실험실 천장에 총 8대의 카메라를 설치하였다. 각 카메라는 정사보정 오차를 줄이기 위해 관심 영역을 수직으로 촬영하도록 설정하였다.
데이터처리
- LSPIV 기법을 통한 유속계측을 위해 계측 위치 격자는 32×32cm를 사용하였고, 시간격자는 0.1s를 사용하여 분석하였다. 프레임 속도는 60fps이지만 일부 카메라 자체의 한계로 판단되는 중복 프레임이 확인되어, 이를 피하기 위해 프레임 6개 간격의 시간격자를 사용하였다.
이론/모형
- Choi and Rho(2020)에서 제안하고 Fig. 2에 도시한 것과 같이 유사 벌집구조 파형을 생성하여 실험하였다. 피스톤식 조 파장치를 50cm 간격을 두고 두 그룹으로 나누어 구동할 수 있도록 설정하고, 두 조파기를 서로 역 위상으로 규칙파를 조파하여 벌집구조 파형과 같은 연속된 파봉선 끝단을 형성시켰다.
- 이미지 분석은 Matlab(image processing toolbox)을 사용하였다. 녹화된 영상으로부터 추출한 이미지는 카메라 렌즈에 의한 왜곡을 피하기 위해 정사보정하고(Heckbert, 1989), 보정된 추출 이미지에서 이동하는 입자를 추적하여 유속분포를 LSPIV 기법으로 산정하였다(Fujita et al., 1998; Kantoush et al., 2011). 이 기법의 일반적인 한계로 유속측정은 추적 입자가 존재하고 구별되는 영역에 대해서만 가능하다.
- 본 실험 규모에 적합한 지형의 형상계수를 결정하기 위해 표사입경의 침강속도에 대한 Froude 상사를 적용하였다(Kriebel et al., 1986). 임의의 원형 해안에 대하여 1/10의 축척으로 가정하고, 원형표사 D50=0.
- 본 연구에서는 Choi and Rho(2020)가 수행한 수리실험에서 사용한 기법을 사용하여, 시간에 따라 변화하는 이안류의 발달 과정을 관찰하였다. 재현된 이안류의 유속을 계측하기 위해 정사 보정된 이미지를 사용하는 LSPIV(Large Scale Particle Image Velocimetry) 기법을 이용하였다.
- 본 연구에서는 벌집구조 파형과 같이 연속된 파봉선 끝단이 해안선으로 입사하며 쇄파할 때, 생성 및 발달하는 이안류의 시간에 따른 변화를 관찰하였다. 수리 실험에서 재현된 이안류의 유속을 계측하기 위해 LSPIV(Large Scale Particle Image Velocimetry) 기법을 이용하였다.
- 2m의 조파수조에서 수행하였다. 수심지형은 아래의 평형단면 경험식을 사용하여 구성하였다(Dean, 1991).
- 프레임 속도는 60fps이지만 일부 카메라 자체의 한계로 판단되는 중복 프레임이 확인되어, 이를 피하기 위해 프레임 6개 간격의 시간격자를 사용하였다. 이미지 분석은 Matlab(image processing toolbox)을 사용하였다. 녹화된 영상으로부터 추출한 이미지는 카메라 렌즈에 의한 왜곡을 피하기 위해 정사보정하고(Heckbert, 1989), 보정된 추출 이미지에서 이동하는 입자를 추적하여 유속분포를 LSPIV 기법으로 산정하였다(Fujita et al.
- 4s를 사용하였다. 이안류의 발생과 변화과정을 Large Scale Particle Image Velocimeter(LSPIV) 기법을 이용하여 분석하였다. 흐름 유속에 따른 입자 이동을 관측할 목적으로 실험수조 바닥으로부터 약 8m 높이의 실험실 천장에 총 8대의 카메라를 설치하였다.
- 관찰하였다. 재현된 이안류의 유속을 계측하기 위해 정사 보정된 이미지를 사용하는 LSPIV(Large Scale Particle Image Velocimetry) 기법을 이용하였다. 반복 수리실험를 수행하여 동일한 조건에서 관측된 결과를 서로 비교하고, 비정상 이안류의 평균 유속분포의 재현성에 대하여 검토하였다.
성능/효과
- 첫 번째 및 두 번째 패널의 t=25~30T일 때, 상당히 비대칭 흐름을 보이며 와류의 발달과 더불어 흐름이 기울어지는 양상을 보인다. 그러나 세 번째 및네 번째 패널의 t=35~40T일 때, 다시 대칭적인 흐름 양상을 회복하며 기존과 다른 방향으로 흐름이 기울어짐이 나타났다. 즉, 발달하는 이안류의 흐름 유속 분포가 횡방향으로 기울기가 급해지며 경계층이 형성되어 전단요동(shear fluctuation) 의특성이 나타났고, 일반적인 제트 흐름과 유사한 특성을 갖는 것으로 보인다.
- 4는 5T, 10T, 15T, 20T 시간의 5T 평균 유속분포이며, 이안류가 생성 및 발달되는 과정이 제시되었다. 두 번째 패널의 t=10T일 때, 벌집 구조 파형의 노드영역에 해당하는 부분, 연속된 쇄파 파봉선 사이 부분을 향해 feeder current가 생성, 발달되어 흐름이 집중됨이 나타났다. 세 번째 패널의 t=15T일 때, 이안류가 뚜렷하게 생성되어, 네 번째 패널의 t=20T일 때, 이안류가 발달하며 이전의 대칭적 흐름양상이 비대칭으로의 변화가 나타났다.
- 특성이 나타나는 것을 확인하였다. 또한, 이안류가 발달하면서 전단요동과 더불어 쌍와류의 생성부터 이탈 및 소멸하는 과정이 연속되는 것으로 나타났다. 추가로, 반복 실험을 통한 유속 분포의 비교를 통해, 3분 평균 유속의 결과뿐만 아니라 12s 평균유속 분포의 결과도 반복 재현될 수 있음이 확인되었다.
- 또한, LSPIV 기법으로 계측된 순간 유속의 시계열을 통하여 파주기 및 상대적으로 긴 주기의 요동에 따른 유속 성분도 확인하였다. 본 연구를 통해 비정상 이안류 흐름의 특성 관찰뿐 아니라 LSPIV 기법으로 관측할 수 있는 비정상 운동의 시간 척도 (time scale)의 범위도 확인할 수 있었다. 즉, LSPIV 기법을 통한 관측으로 난류 척도(scale)를 분해하여 관측할 수는 없지만, 파주기 척도 및 파랑에 기인하여 생성되는 운동 성분의 척도를 관측할 수 있음을 확인하였다.
- 패널 (d)는 세 반복실험을 평균하여 얻은 유속분포이다. 세 반복실험에 의한 12초 평균유속 분포의 평균 상대 표준분산도는 약 11%로 상호 유사한 것으로 나타났다. 180s 평균유속 분포 보다는 표준분산도가 높게 나타났지만, 시간에 따른 유속분포를 반복을 통해 재현함에도 큰 문제가 없는 것으로 판단된다.
- 8의 패널 (a)-(c)는 동일 조건 실험을 LSPIV 기법을 이용하여 180s 즉, 75T 평균 유속분포를 각각 산출한 결과이고, 패널 (d)는 세 반복실험결과를 평균하여 얻은 180s 평균 유속 분포이다. 세 반복실험에 의한 180s 평균유속 분포의 평균 상대 표준분산도는 약 6%로 상호 유사한 것으로 나타났으며 반복 재현성에 문제가 없어 보인다. 참고로, 상대 표준분산도를 계산하기 위해 x 방향 유속 즉, 이안방향 유속을 사용하였고, 최소 유속 0.
- 두 번째 패널의 t=10T일 때, 벌집 구조 파형의 노드영역에 해당하는 부분, 연속된 쇄파 파봉선 사이 부분을 향해 feeder current가 생성, 발달되어 흐름이 집중됨이 나타났다. 세 번째 패널의 t=15T일 때, 이안류가 뚜렷하게 생성되어, 네 번째 패널의 t=20T일 때, 이안류가 발달하며 이전의 대칭적 흐름양상이 비대칭으로의 변화가 나타났다.
- 9로 정수상태에서 수면에 접하여 떠있고, 지름은 4cm로 8m 거리의 카메라에 의해 충분히 식별이 가능했고(약 10×10pixels 크기), 조파파장의 1/100 이하의 직경에 해당한다. 수면위에서 이동하는 구멍이 없는 추적 입자와 비교하여 상당 부분 수면에 잠겨 이동하기 때문에 급격한 수면변화 구간에서 발생할 수 있는 슬라이딩 현상이 최소화될 수 있고, 물입자 이동에 따른 유속 측정에 더 적합하다고 판단하였다. 조파 전, 해안선 근처에 약 2000개의 입자를 미리 흩뿌리고, 조파 후 해안선 위에서 약 2000개의 입자를 서서히 방출하였다.
- 시간에 따른 유속분포로부터 생성 및 발달하는 이안류를 확인할 수 있었고, 이안류 발달에 따라 흐름 유속 분포의 횡 방향 기울기가 급해지며 경계층이 형성되어 전단요동(shear fluctuation)의 특성이 나타나는 것을 확인하였다. 또한, 이안류가 발달하면서 전단요동과 더불어 쌍와류의 생성부터 이탈 및 소멸하는 과정이 연속되는 것으로 나타났다.
- 그림으로부터 많은 입자들이 끊어진 파봉선 사이를 통해 쇄파대 밖으로 빠져나와 깊은 수심의 외해로 이동하는 것을 확인할 수 있다. 이로부터 횡방향의 위상 차이를 통해 뚜렷한 이안류 흐름이 발생하는 것을 확인할 수 있었다.
- 본 연구를 통해 비정상 이안류 흐름의 특성 관찰뿐 아니라 LSPIV 기법으로 관측할 수 있는 비정상 운동의 시간 척도 (time scale)의 범위도 확인할 수 있었다. 즉, LSPIV 기법을 통한 관측으로 난류 척도(scale)를 분해하여 관측할 수는 없지만, 파주기 척도 및 파랑에 기인하여 생성되는 운동 성분의 척도를 관측할 수 있음을 확인하였다. 즉, 향후 LSPIV 기법은 다른 수리실험에서도 상기 운동 성분 스케일의 현상을 관측하는 데 활용될 수 있을 것이다.
- 그러나 세 번째 및네 번째 패널의 t=35~40T일 때, 다시 대칭적인 흐름 양상을 회복하며 기존과 다른 방향으로 흐름이 기울어짐이 나타났다. 즉, 발달하는 이안류의 흐름 유속 분포가 횡방향으로 기울기가 급해지며 경계층이 형성되어 전단요동(shear fluctuation) 의특성이 나타났고, 일반적인 제트 흐름과 유사한 특성을 갖는 것으로 보인다.
- 또한, 이안류가 발달하면서 전단요동과 더불어 쌍와류의 생성부터 이탈 및 소멸하는 과정이 연속되는 것으로 나타났다. 추가로, 반복 실험을 통한 유속 분포의 비교를 통해, 3분 평균 유속의 결과뿐만 아니라 12s 평균유속 분포의 결과도 반복 재현될 수 있음이 확인되었다. 이 실험 결과는 시간변화에 따른 수치모의 결과를 검증하는 자료로 사용될 수 있을 것이다.
후속연구
- 추가로, 반복 실험을 통한 유속 분포의 비교를 통해, 3분 평균 유속의 결과뿐만 아니라 12s 평균유속 분포의 결과도 반복 재현될 수 있음이 확인되었다. 이 실험 결과는 시간변화에 따른 수치모의 결과를 검증하는 자료로 사용될 수 있을 것이다. 또한, LSPIV 기법으로 계측된 순간 유속의 시계열을 통하여 파주기 및 상대적으로 긴 주기의 요동에 따른 유속 성분도 확인하였다.
- 즉, LSPIV 기법을 통한 관측으로 난류 척도(scale)를 분해하여 관측할 수는 없지만, 파주기 척도 및 파랑에 기인하여 생성되는 운동 성분의 척도를 관측할 수 있음을 확인하였다. 즉, 향후 LSPIV 기법은 다른 수리실험에서도 상기 운동 성분 스케일의 현상을 관측하는 데 활용될 수 있을 것이다.
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