초록 ▼

평판 실험의 경우 대칭 후류는 기존의 상사곡선에 후류의 중앙에서 잘 일치하였으나 후류의 경계부분과 평판 매우 가까운 부근에서는 일치하지 않았다. 본 연구에서 평균속도분포는 Gaussian 분포로 나타낼 수 있었으며 뒷전의 유한한 두께와 와류 흘림(vortex shedding)으로 인하여 뒷전이 뾰족한 평판(splitte flat plate)에서 발생된 결손속도 보다 크게 나타난다. 비대칭 후류의 경우에 Gaussian 분포로 표현된 평균속도 분포는 중심 부근에 속도가 빠른 쪽으로 이동하였으며 f ($\eta$)

평판 실험의 경우 대칭 후류는 기존의 상사곡선에 후류의 중앙에서 잘 일치하였으나 후류의 경계부분과 평판 매우 가까운 부근에서는 일치하지 않았다. 본 연구에서 평균속도분포는 Gaussian 분포로 나타낼 수 있었으며 뒷전의 유한한 두께와 와류 흘림(vortex shedding)으로 인하여 뒷전이 뾰족한 평판(splitte flat plate)에서 발생된 결손속도 보다 크게 나타난다. 비대칭 후류의 경우에 Gaussian 분포로 표현된 평균속도 분포는 중심 부근에 속도가 빠른 쪽으로 이동하였으며 f ($\eta$) = exp [? 3.0 63 (y/$\delta$W ? 0.1 )$^2$ ? 1.0 39 (y/$\delta$W ? 0.1 )$^4$ ? 0.12 6 (y/$\delta$W ? 0 .1 )$^6$]과 같이 나타낼 수 있었고 중심축의 이동정도는 뒷전부근의 초기조건에 지배받는다. 난류경계층과 층류경계층이 후류의 초기조건으로 작용한 경우에 유동이 뒷전을 벗어난 이후에 생성된 난류성분은 난류경계층이 후류의 초기조건으로 작용한 쪽에서 층류경계층이 초기조건으로 작용한 쪽보다 상대적으로 작다. 진동하는 에어포일에서 에어포일 시위길이를 기준으로 한 임계 레이놀즈수(critical Reynolds number)는 2.3×104와 3.3×104사이에서 나타났다. 비록 조사된 레이놀즈수의 범위는 매우 좁지만 에어포일의 위상각이 90°이전에서 임계 레이놀즈수의 원인은 레이놀즈수 2.3×104에서 분리 지연현상이 다른 경우에 비해 크게 나타났기 때문이다. 또한 위상각 90$^{\circ}$와 180$^{\circ}$사이에서 나타나는 후류의 차이는 에어포일 윗면과 아랫면에서 각각 분리된 자유 전단층이 레이놀즈수의 효과로 교란하지 못하고 하류로 가면서 각각 발달하기 때문이다. 따라서 측정된 평균속도와 난류강도 분포는 레이놀즈수 2.3×104 에서는 단봉형태(single peak)를 나타내며, 레이놀즈수 4.8×104에서는 쌍봉형태(double peak)가 나타난다.

Abstract ▼

It is found that the symmetric wake collapses well to the universal profile in the central part of the wake except both in the edge of wake and in the very closed region from trailing edge in flat plate experiment. In study, similar profile of mean velocity distribution can be presented Gaussian dis

It is found that the symmetric wake collapses well to the universal profile in the central part of the wake except both in the edge of wake and in the very closed region from trailing edge in flat plate experiment. In study, similar profile of mean velocity distribution can be presented Gaussian distribution turns out larger deficit velocity in comparison with far-wake formed from a splitter flat plate owing to both a finite trailing edge thickness and vortex shedding. In asymmetric wake, the centre axis in Gaussian distribution of our wake velocity data is migrated on a side of faster velocity in inner layer of trailing edge boundary layer and the degree of centre axis migration is mainly dependent on asymmetric degree of initial condition in the vicinity of trailing edge.
In this study, the critical Reynolds number based on chord length is founded in the range of from 2.3×104 to 3.3×104. The reason of critical Reynolds number lied in the difference of separation delay effect according to Reynolds number change below phase angle 90$^{\circ}$ nevertheless the gap of Reynolds number considered is very narrow. The difference of wake properties is more deeper in case of pitching down in the range of phase angle from 90$^{\circ}$ to 180$^{\circ}$ because the interaction degree of each separated shear layer from each trailing edge surface. As approaching to Reynolds number 4.8×104, the separated shear layer is more isolated from the other one, it means that the wake exhibits the double humped shape in mean velocity and turbulence intensity distribution.

목차 Contents

• I. 연구계획 요약문...3
• 1. 국문요약문...3
• II. 연구결과 요약문...4
• 1. 국문요약문...4
• 2. 영문요약문...5
• III. 연구내용...6
• 1. 서론...6
• 2. 연구방법 및 절차...11
• 3. 결론...89
• 4. 인용문헌...90
• 5. 부록...96