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- 285를 이용하여 Popper(1980)와 Flower(1996)의 표로부터 결정한 7300K를 사용하였고, 주연감광계수는 Van Hamme(1993)의 표를보간하여 결정한 비선형 로그함수를 사용하였다. 중력감광지수와 반사율은 주성과 반성이 각각 복사 대기와 대류대기에 의해 이루어졌다고 가정하여 이론값에 의해 고정인자로 사용하였다.
제안 방법
- 따라서, 새로운 광도곡선을 분석하기에 앞서, 과거에 발표된 광도곡선 중 우리가 유일하게 이용 가능한 Broglia & Marin(1974)의 BV 대표점 광도곡선을 WD 프로그램(Wilson 1990, 1992)을 이용하여 측광해를 산출하였고, 산출된 물리 및 기하학적 요소를 초기치로 이용하여 우리의 V 광도곡선을 분석하였다.
- 24에서 가장 작았다. 따라서, 이 두 값을 각 Roche 모형의 초기 질량비로 사용하여 광도곡선을 분석하였고, 그 결과를 표 2의 두 번째와 네 번째 열에 수록하였다. 또한, 이 쌍성 계의 궤도 공전주기 분석 결과에 의하면 Y Cam계에 보이지 않는 제3(또는 제4) 천체가 있는 것(Broglia & Conconi 1984, Mossakovskaya 1993)으로 알려져 있기 때문어], 삼체의 광도를 조정 인자에 포함하여 광도곡선을 분석하였다.
- 24으로 정하였다. 또한, 그들의 측광해와 Struve et 以의 질량함수를 이용하여 이 쌍성계의 질량(Afi=L7Ms M2=0.4Mo)과 반경(凡 =2.92R©, _&=2.951姑)을 산출하였다. 반면' Wilson-Devinney(Wilson & Devinney 1971, 이하 WD라 약함) 쌍성 모형을 이용하여 Broglia & Conconi는 Y Cam을 질량비 가 0.
- 따라서, 이 두 값을 각 Roche 모형의 초기 질량비로 사용하여 광도곡선을 분석하였고, 그 결과를 표 2의 두 번째와 네 번째 열에 수록하였다. 또한, 이 쌍성 계의 궤도 공전주기 분석 결과에 의하면 Y Cam계에 보이지 않는 제3(또는 제4) 천체가 있는 것(Broglia & Conconi 1984, Mossakovskaya 1993)으로 알려져 있기 때문어], 삼체의 광도를 조정 인자에 포함하여 광도곡선을 분석하였다. 그 결과를 표 2의 세 번째와 다섯 번째 열에 수록하였다.
- 서론에서 언급한 것처럼, Y Cam의 시선속도곡선은 Struve ei 说(1950)이 관측한 것이 유일하다, 그런데, 그들은 태양중심시 각 대신에 지구중심시 각을 사용하여 분광궤도요소를 산출하였기 때문에, 우리는 지구중심시각을 태양중심시각으로 변환한 그들의 시선속도곡선을 순수 sine 곡선과 WD 프로그램으로 재분석하였다. Y Cam의 이론적인 분광시선속도는
- 앞 절에서 산출한 Broglia & Marin(1974)의 BV 광도곡선 해를 초기치로 하여 우리가 새롭게 관측한 V 광도곡선을 두 가지 Mode에 대해 WD 쌍성 모형으로 분석하였고, 그 결과를 그림 3에 제시하였다. 이 그림에서 위 부분은 관측점 위에 Mode 2의 이론적인 광도곡선을 실선으로 나타냈고, 아래 부분은 관측치에서 Mode 2와 Mode 5의 이론치를 각각 빼준 잔차를 그렸다.
- 이 논문에서 맥동 식쌍성 Y Cam에 대한 Broglia & Marin(1974)의 BV 광도곡선과 우리 가 새롭게 얻은 V 광도곡선을 WD 프로그램으로 분석하였다. 분석 결과를 요약하면 다음과 같다.
- 1980, Budding 1985)으로 나뉘 어 진다. 이 논문에서는 이 쌍성계의 Roche 기하를 좀 더 확실히 하기 위해 분리형(Mode 2, Wilson & Biermann 1976)과 준분리형(Mode 5)의 두 가지 경우에 대하여 반사효과와 비선형 주연 감광 법칙을 고려하여 광도곡선을 분석하였다.
- 프로그램에 의해 산출하였다. 이때, 각각의 Roche 모형에 대하여 산출된 측광해(표 2의 6열과 7열 참조)를 고정시킨 후, 표 3의 분광궤도요소를 초기치로 하여 질량중심의 시선 속도(-/)와 장 반경(aisin砂을 결정하였다, 각각의 Roche 모형에 대한 계산 결과를 표 2의 마지막 2줄에 제시하였고, 시선속도 곡선을 그림 5에 그렸다. 이 그림에서 실선은 Mode 2, 파선은 Mode 5의 결과를 나타낸다.
- 이와 더불어 쌍성의 근접 효과에 의한 시선속도 곡선의 왜곡 효과를 고려한 분광궤도요소를 WD 프로그램에 의해 산출하였다. 이때, 각각의 Roche 모형에 대하여 산출된 측광해(표 2의 6열과 7열 참조)를 고정시킨 후, 표 3의 분광궤도요소를 초기치로 하여 질량중심의 시선 속도(-/)와 장 반경(aisin砂을 결정하였다, 각각의 Roche 모형에 대한 계산 결과를 표 2의 마지막 2줄에 제시하였고, 시선속도 곡선을 그림 5에 그렸다.
대상 데이터
- 여기서, 7는 Y Cam의 질량중심의 공간 시선속도, F와 孔는 각각 공전주기와 기산점이다. P와 To는 HJD2431653과 HJD2437786사이의 극심시각으로부터 결정한 광도요소, HJD2431653.637과 311.3055200을 각각 사용하였다. (2)식을 미분보정법으로 풀어 그 결과를 Struve et <认의 분광궤도요소와 함께 표 3에 수록하였고, 새롭게 구한 분광궤도요소로 그린 시선속도 곡선을 그림 5에 점선으로 그렸다.
- Y Cam의 CCD 측광관측을 2000년 11월부터 2001년 5월까지 총 16일간 소백산천문대의 61cm 망원경에 액체질소로 냉각되는 PM512 CCD 카메라를 부착하여 수행하였다. 이때 사용한 필터는 Johnson V 필터이다.
- 이를 위하여 WD 프로그램의 인자 중에서 주성의 온도(幻), 주연감광 계수 중력감광지수(91, %) 그리고 반사율(41, 厶2)은 고정인자로, 그 외의 다른 인자들은 조정인자로 사용하였다. 주성의 온도는 분광형 A9IV-V과부극심에서의 색지수(B-V) = +0.
이론/모형
- 4의 범위 내에 분포하고 있다. 따라서, 두 가지 모드(Mode 2와 5)에 대해 q-search 방법(Leung et al. 1985)을 수행하였고, 그 결과를 그림 1에 제시하였다. 이 그림에서 세로축의 甲는 SWi(Oi - G)2( 이하 附로 약함)을 나타낸다.
- Mezzetti et 爾.은 Broglia & Marin의 BV 광도곡선을 WINK 모델(Wood 1971)로 분석하여 이 쌍성계를 반성이 Roche 로브를 채운 준분리형 쌍성으로 분류하였고, 질량비를 0.24으로 정하였다. 또한, 그들의 측광해와 Struve et 以의 질량함수를 이용하여 이 쌍성계의 질량(Afi=L7Ms M2=0.
- 사용하였다. 주성의 온도는 분광형 A9IV-V과부극심에서의 색지수(B-V) = +0.285를 이용하여 Popper(1980)와 Flower(1996)의 표로부터 결정한 7300K를 사용하였고, 주연감광계수는 Van Hamme(1993)의 표를보간하여 결정한 비선형 로그함수를 사용하였다. 중력감광지수와 반사율은 주성과 반성이 각각 복사 대기와 대류대기에 의해 이루어졌다고 가정하여 이론값에 의해 고정인자로 사용하였다.
성능/효과
- 1. 광도곡선 분석만으로는 기존에 제안된 두 종류(분리형과 준분리형)의 Roche 모형 중 어느 것이 Y Cam의 진실한 Roche 모형 인가를 가려 낼 수가 없다.
- 2. Y Cam의 B 광도곡선에는 삼체의 광도가 약 2%, V 광도곡선에는 약 3% 존재한다.
- 3. Y Cam의 주성에서 발생하는 맥동에 의한 밝기 변화는 광도곡선 해에 거의 영향을 주지 않으나, 맥동을 고려하였을 경우 분리형 모델이 준분리형 모델보다 약간 더 관측치를 잘 맞춘다.
- 이상에서 살펴보았듯이, 알골형 식쌍성 Y Cam은 주성이 이중 맥동 주기를 갖는 <5 Set형 변광성으로 알려진 복잡한 식쌍성으로 여러 연구자들에 의해 구해진 측광학적 해와 천문학적 기본 변수값들이 상호불일치 한다. 특흐〕, YCam 의 로쉬모형은 분리형과준분리형의 두 종류가 제안된 상태이며, 질량비도 0.
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