Z-형태의 대칭형 레이저 공진기 구조를 갖는 연속 발진 및 Kerr-렌즈 모드-록킹되는 티타늄 사파이어 레이저의 설계와 동작 특성 Design and operational characteristics of cw and KLM Ti : sapphire lasers with a symmetric Z-type cavity configuration원문보기
티타늄 사파이어 레이저에 대한 활용도를 높기 위하여 4개의 거울로 구성된 Z-형태의 대칭형 레이저 공진기를 구성하여 넓은 파장가변성을 갖는 고효율 연속 발진 티타늄 사파이어 레이저를 제작하였다. 또한 Kerr-렌즈 모드-록킹(KLM)을 일으키기 위한 KLM 강도 및 공진기 모드 크기가 Kerr 매질을 포함하는 Z-형태의 대칭형 공진기에 대하여 공진기 내의 위치, 내부 공진기 레이저 출력 및 안정 파라메터 등에 의존함을 확인하였고, 이를 근거로 하여 펌핑 효율이 높고 KLM 강도가 강한 KLM 티타늄 사파이어 레이저를 제작하여 출력 특성, 펄스폭 및 스펙트럼 반치폭 등을 측정하였다. 그 결과 연속 발진 티타늄 사파이어 레이저의 출력에 대한 기울기 효율은 31.3%이고, 5W의 Ar-이온 펌핑 레이저 출력에 대해 최대 1420㎽의 평균 출력을 얻을 수 있었으며, 파장가변 영역은 730㎚~908㎚까지 모두 700㎽ 이상의 평균 출력을 보였다. 자체-조리개 효과에 의한 KLM 동작 또한 쉽게 얻을 수 있었으며, KLM된 티타늄 사파이어 레이저로부터 출력에 대한 기울기 효율은 16%이고, 5W 펌핑 출력에 대해 최대 500㎽의 평균 출력을 얻었다. 또한 중심 파장 807㎚에서 스펙트럼 반치폭이 33㎚이며, 펄스 반복률이 82㎒인 27fs의 안정된 짧은 펄스를 얻을 수 있었다.
티타늄 사파이어 레이저에 대한 활용도를 높기 위하여 4개의 거울로 구성된 Z-형태의 대칭형 레이저 공진기를 구성하여 넓은 파장가변성을 갖는 고효율 연속 발진 티타늄 사파이어 레이저를 제작하였다. 또한 Kerr-렌즈 모드-록킹(KLM)을 일으키기 위한 KLM 강도 및 공진기 모드 크기가 Kerr 매질을 포함하는 Z-형태의 대칭형 공진기에 대하여 공진기 내의 위치, 내부 공진기 레이저 출력 및 안정 파라메터 등에 의존함을 확인하였고, 이를 근거로 하여 펌핑 효율이 높고 KLM 강도가 강한 KLM 티타늄 사파이어 레이저를 제작하여 출력 특성, 펄스폭 및 스펙트럼 반치폭 등을 측정하였다. 그 결과 연속 발진 티타늄 사파이어 레이저의 출력에 대한 기울기 효율은 31.3%이고, 5W의 Ar-이온 펌핑 레이저 출력에 대해 최대 1420㎽의 평균 출력을 얻을 수 있었으며, 파장가변 영역은 730㎚~908㎚까지 모두 700㎽ 이상의 평균 출력을 보였다. 자체-조리개 효과에 의한 KLM 동작 또한 쉽게 얻을 수 있었으며, KLM된 티타늄 사파이어 레이저로부터 출력에 대한 기울기 효율은 16%이고, 5W 펌핑 출력에 대해 최대 500㎽의 평균 출력을 얻었다. 또한 중심 파장 807㎚에서 스펙트럼 반치폭이 33㎚이며, 펄스 반복률이 82㎒인 27fs의 안정된 짧은 펄스를 얻을 수 있었다.
We have constructed a high efficiency and broad tunable cw Ti:sapphire laser with a four-mirror symmetric Z-type laser cavity to increase the laser usability. From theoretical analyses and experimental data for a symmetric Z-type laser cavity containing a Kerr medium, the cavity mode size and the Ke...
We have constructed a high efficiency and broad tunable cw Ti:sapphire laser with a four-mirror symmetric Z-type laser cavity to increase the laser usability. From theoretical analyses and experimental data for a symmetric Z-type laser cavity containing a Kerr medium, the cavity mode size and the Kerr-lens mode-locking (KLM) strength for KLM lasers can be confirmed as function of the position in the cavity, the intracavity laser power, and the stability parameter. As a result, the slope efficiency and the maximum average output power of cw Ti:sapphire laser at 5 W pumping power of Ar-ion laser were 31.3% and 1420 ㎽ respectively. The tunablility was ranged from 730 ㎚ to 908 ㎚ with average output power above 700 ㎽. We obtained the KLM operation easily by self-aperturing effect in the Kerr medium and the slope efficiency and the maximum average output power of KLM Ti:sapphire laser was 16% and 550 ㎽ respectively. The spectral bandwidth was 33 ㎚ at the center wavelength of 807 ㎚ and the pulse width was 27 fs with a repetition rate of 82 ㎒.
We have constructed a high efficiency and broad tunable cw Ti:sapphire laser with a four-mirror symmetric Z-type laser cavity to increase the laser usability. From theoretical analyses and experimental data for a symmetric Z-type laser cavity containing a Kerr medium, the cavity mode size and the Kerr-lens mode-locking (KLM) strength for KLM lasers can be confirmed as function of the position in the cavity, the intracavity laser power, and the stability parameter. As a result, the slope efficiency and the maximum average output power of cw Ti:sapphire laser at 5 W pumping power of Ar-ion laser were 31.3% and 1420 ㎽ respectively. The tunablility was ranged from 730 ㎚ to 908 ㎚ with average output power above 700 ㎽. We obtained the KLM operation easily by self-aperturing effect in the Kerr medium and the slope efficiency and the maximum average output power of KLM Ti:sapphire laser was 16% and 550 ㎽ respectively. The spectral bandwidth was 33 ㎚ at the center wavelength of 807 ㎚ and the pulse width was 27 fs with a repetition rate of 82 ㎒.
* AI 자동 식별 결과로 적합하지 않은 문장이 있을 수 있으니, 이용에 유의하시기 바랍니다.
가설 설정
(b) Kerr 매질의 중심(오른쪽 수직 축)에서 규격화된 출력에 의존하는 빔 크기.
제안 방법
따라서 결정의 온도가 매우 높게 상승하여 레이저 출력 및 안정성이 감소되므로 결정을 인듐 박막으로 감아 자동 온도 조절기에 의해 구동되는 대용량 열전-냉각기 (thermoelectric-cooler) 위에 구리로 가공한지지대로 고정시켜서 정밀 회전이 가능한 회전대 위에 장착하여 결정의 횡방향 온도를 효과적으로 냉각하여 강한 온도 quenching을 억제함과 동시에 정렬이 용이하도록 하였다. BF 는 파장가변을 위한 3 판-복굴절 필터이며, P1 및 P2는 KLM 된 후 공진기 내의 분산을 보상하여 짧은 펄스를 얻기 위해 삽입한 프리즘(LakL21 재질)이고, 결정을 비롯한 두 오목 거울, 렌즈 및 프리즘은 KLM을 위한 안정조건에 쉽게 접근하기 위하여 정밀하게 이동하는 레일 (THK 사) 위에 설치하고, 마이크로미터를 부착하여 동일 축선 상에 평행 또는 수직 방향으로 미세 조정이 가능하도록 설계 제작하였다.
KLM을 위한 티타늄 사파이어 레이저를 분석하기 위하여 끝 면 II에서 계산된 결과들과 선형 및 비선형 굴절률이 각각 =1.76 및 n2=3X10-20m2WT, 보정 인자 a-5.35 및 임계출력 Pcp 2.62 MW인 상수를 이용하고, 결정의 길이가 9 mm 이며 M2 및 M3의 초점거리 p50mm인 대칭형 Z-형태의 티타늄 사파이어 레이저 공진기를 생각하자.
%, 직경 ; 6 mm, 길이; 9 mm로 집속시켰다. 따라서 결정의 온도가 매우 높게 상승하여 레이저 출력 및 안정성이 감소되므로 결정을 인듐 박막으로 감아 자동 온도 조절기에 의해 구동되는 대용량 열전-냉각기 (thermoelectric-cooler) 위에 구리로 가공한지지대로 고정시켜서 정밀 회전이 가능한 회전대 위에 장착하여 결정의 횡방향 온도를 효과적으로 냉각하여 강한 온도 quenching을 억제함과 동시에 정렬이 용이하도록 하였다. BF 는 파장가변을 위한 3 판-복굴절 필터이며, P1 및 P2는 KLM 된 후 공진기 내의 분산을 보상하여 짧은 펄스를 얻기 위해 삽입한 프리즘(LakL21 재질)이고, 결정을 비롯한 두 오목 거울, 렌즈 및 프리즘은 KLM을 위한 안정조건에 쉽게 접근하기 위하여 정밀하게 이동하는 레일 (THK 사) 위에 설치하고, 마이크로미터를 부착하여 동일 축선 상에 평행 또는 수직 방향으로 미세 조정이 가능하도록 설계 제작하였다.
제작하였다. 또한 KLM 이론을 Kerr 매질 및 4개의 거울로 구성된 Z-형태의 대칭형 공진기에 대하여 ABCD 법칙으로 변환되는 재규격화된-파라메터를 이용하여 분석하고 Kerr-렌즈 모드-록킹 (KLM)을 일으키기 위한 KLM 강도 및 공진기 모드 크기 가공 진기 내의 위치, 내부공진기 레이저 출력 및 안정 파라메터등에 의존함을 확인하였고, 이를 근거로 하여 KLW1 티타늄 사파이어 레이저를 제작하고 출력 특성, 펄스폭 및 스펙트럼반치폭 등을 측정하였으며, 그 결과를 요약하면 다음과 같다. (1) 연속발진 티타늄 사파이어 레이저의 출력에 대한 기울기 효율은 31.
사이의 결합으로 일어난다. 또한 단단한-조리개 효과는 KLM과 연속 발진 동작에 대한 공진기 왕복-손실(round triplosse- 구별하는 반면, 부드러운-조리개 효과는 펌핑 효율인 KLM과 연속 발진 동작에 대한 공진기 이득(gain)을 구별한다. 따라서 고출력 모드에 대하여 결합 효율을 최대로 하고 동시에 삽입 손실을 최소로 하여 모드-록킹 동작을 최적화 할 수있으므로 효율이 높은 KLM 동작을 위해선 반드시 부드러운 조리개 효과를 고려해야 하며, 이를 위해서는 Kerr 매질 속에서 펌핑 빔 및 공진기 빔 크기를 계산해야 한다.
본 연구에서는 티타늄 사파이어 레이저에 대한 활용도를 높이기 위하여 두 개의 평면 거울, Kerr 매질인 티타늄 사파이어 결정, 결정을 둘러싸고 있는 두 개의 오목 거울, 복굴절필터 및 프리즘 쌍 등을 이용하여 Z-형태의 대칭형 레이저 공진기를 구성하여 출력 효율이 높고 넓은 파장가변영역을 갖는연속 발진 티타늄 사파이어 레이저를 설계 제작하고, Kerr 매질 및 4-개의 거울로 구성된 Z-형태의 대칭형 공진기에 대한안정조건과 KLM에 대한 이론적 분석을 위하여 ABCD 법칙으로 변환되는 재규격화된 g 파라메터[19, 20]를 이용하고 내부공진기 레이저 출력에 의존하는 빔 크기와 KLM을 위한 안정조건, KLM 강도 및 KLM을 위한 최적 조건 등과 같은 광학적 특성을 계산하여 이를 실험결과와 비교 분석하였다.
본 연구에서는 티타늄 사파이어 레이저에 대한 활용도를 높이기 위하여 두 개의 평면 거울, Kerr 매질인 티타늄 사파이어 결정, 결정을 둘러쌓고 있는 두 개의 오목 거울, 복굴절 필터 및 프리즘 쌍 등을 이용하여 Z-형태의 대칭형 레이저 공진기를 구성하여 출력 효율이 높고 넓은 파장가변 영역을 갖는 연속 발진 티타늄 사파이어 레이저를 설계하여 제작하였다. 또한 KLM 이론을 Kerr 매질 및 4개의 거울로 구성된 Z-형태의 대칭형 공진기에 대하여 ABCD 법칙으로 변환되는 재규격화된-파라메터를 이용하여 분석하고 Kerr-렌즈 모드-록킹 (KLM)을 일으키기 위한 KLM 강도 및 공진기 모드 크기 가공 진기 내의 위치, 내부공진기 레이저 출력 및 안정 파라메터등에 의존함을 확인하였고, 이를 근거로 하여 KLW1 티타늄 사파이어 레이저를 제작하고 출력 특성, 펄스폭 및 스펙트럼반치폭 등을 측정하였으며, 그 결과를 요약하면 다음과 같다.
대상 데이터
그림 1. 길이가 s인 Kerr 매질과 4개의 거울로 구성된 Z-형태의레이저 공진기.
M1는 800nm에서 반사율이 97%(연속발진 동작) 또는 90%(KLM 동작)로 코팅된 평면 출력 거울이고 M4는 800 nm을 중심으로 넓게 코팅된 평면 전반사거울로 모두 Layer Tech.사 제품을 사용하였으며, 대칭형 공진기의 한쪽 팔 길이를 85 c 하여 전체 공진기 길이는 약 183 cm 정도이다. 펌핑 레이저로는 5 W 출력을 갖는 Ar-이온레이저(Coherent, Innova 90-6)를 사용하였으며 편광 회전기인 PR를 통해 편광 방향을 90。회전시킨 후 초점거리 125 mm의평면 볼록형 렌즈 L 을 통해 부르스터 각으로 연마된 티타늄사파이어 결정 (Union Carbide 사, Ti3+농도; 0.
이때, t는 오목 거울과 빔 허리 사이의 광학적 길이보다 더 커야 하므로펌핑 렌즈는 오목 거울 쌍" 및 2)의 바깥 쪽에 위치시켜야 한다. 실험에 사용된 Ar-이온 펌핑 레이저의 파장 X=514.5 nm이고, 아p=1.1 mm 이므로 아)=10 pm인 경우 p=8.91 cm 가 됨을 알 수 있다.
성능/효과
또한 KLM 이론을 Kerr 매질 및 4개의 거울로 구성된 Z-형태의 대칭형 공진기에 대하여 ABCD 법칙으로 변환되는 재규격화된-파라메터를 이용하여 분석하고 Kerr-렌즈 모드-록킹 (KLM)을 일으키기 위한 KLM 강도 및 공진기 모드 크기 가공 진기 내의 위치, 내부공진기 레이저 출력 및 안정 파라메터등에 의존함을 확인하였고, 이를 근거로 하여 KLW1 티타늄 사파이어 레이저를 제작하고 출력 특성, 펄스폭 및 스펙트럼반치폭 등을 측정하였으며, 그 결과를 요약하면 다음과 같다. (1) 연속발진 티타늄 사파이어 레이저의 출력에 대한 기울기 효율은 31.3%이고 레이저 발진 문턱펌핑 출력은 290mW로 5W의 Ar-이온 펌핑 레이저 출력에 대해 최대 1420 mW의 평균 출력을 얻을 수 있었으며, 파장가변 영역은 730nm~908 nm까지 700 mW 이상의 출력을 보였다. (2) Z-형태의 대칭형 레이저 공진기 구조에서 KLM 동작에 대한 안정 파라메터 영역은 연속발진 동작 경우의 범위보다 더 제한적이며, KLM 강도는 안정영역의 가장자리 부근에서 최대값을 갖고 이를 실험적으로 확인할 수 있었다.
3%이고 레이저 발진 문턱펌핑 출력은 290mW로 5W의 Ar-이온 펌핑 레이저 출력에 대해 최대 1420 mW의 평균 출력을 얻을 수 있었으며, 파장가변 영역은 730nm~908 nm까지 700 mW 이상의 출력을 보였다. (2) Z-형태의 대칭형 레이저 공진기 구조에서 KLM 동작에 대한 안정 파라메터 영역은 연속발진 동작 경우의 범위보다 더 제한적이며, KLM 강도는 안정영역의 가장자리 부근에서 최대값을 갖고 이를 실험적으로 확인할 수 있었다. (3) Z-형태의 대칭형 레이저 공진기는 자체-조리개 효과(self-aperturing effect)에 의해 큰 펌핑효율과 KLM를 동시에 얻을 수 있으며, 펌핑 효율이 크고 동시에 조리개 삽입에 대한 손실이 낮을수록 유리한 KLM 작동을 얻을 수 있음을 확인하였다.
(2) Z-형태의 대칭형 레이저 공진기 구조에서 KLM 동작에 대한 안정 파라메터 영역은 연속발진 동작 경우의 범위보다 더 제한적이며, KLM 강도는 안정영역의 가장자리 부근에서 최대값을 갖고 이를 실험적으로 확인할 수 있었다. (3) Z-형태의 대칭형 레이저 공진기는 자체-조리개 효과(self-aperturing effect)에 의해 큰 펌핑효율과 KLM를 동시에 얻을 수 있으며, 펌핑 효율이 크고 동시에 조리개 삽입에 대한 손실이 낮을수록 유리한 KLM 작동을 얻을 수 있음을 확인하였다. (4) 공진기 내에 프리즘 쌍을 삽입하여 자체 진폭 변조을 일으키고 군속도 분산을 보상하여 제작한 KLM된 티타늄 사파이어 레이저 출력의 기울기 효율은 16%이고 5 W 펌핑에서 최대 550 mW의 평균 출력을 얻을 수 있었다.
(3) Z-형태의 대칭형 레이저 공진기는 자체-조리개 효과(self-aperturing effect)에 의해 큰 펌핑효율과 KLM를 동시에 얻을 수 있으며, 펌핑 효율이 크고 동시에 조리개 삽입에 대한 손실이 낮을수록 유리한 KLM 작동을 얻을 수 있음을 확인하였다. (4) 공진기 내에 프리즘 쌍을 삽입하여 자체 진폭 변조을 일으키고 군속도 분산을 보상하여 제작한 KLM된 티타늄 사파이어 레이저 출력의 기울기 효율은 16%이고 5 W 펌핑에서 최대 550 mW의 평균 출력을 얻을 수 있었다. 또한 중심 파장 807nm에서 스펙트럼 반치폭이 33nm이며 펄스 반복률이 82 MHz인 27 fs의 안정된 짧은 펄스를 얻을 수 있었다.
그림 4의 (a)에서와 같이 각각의 공진기 팔 길이에 대하여, KLM이 일어나지 않을 때 (K=0) 출력 거울에서의 빔 크기는 안정 파라메터 항에 포함된 오목 거울 사이의 간격이 증가할수록 단조롭게 감소하며, 6=0일 때 무한대가 되고, 공진기의 팔 길이가 증가할수록 오목 거울 사이의 거리가 점점 감소함을 알 수 있고, d =75 cm, d =85 cm 및 d =95 cm에 대하여 빔 크기가 영이 되는 안정 파라메터 값은 각각 6=7.15 mm, 6=6.25 mm및 6=5.55mm 된다. 또한 인정 영역의 중심(6^2.
실험실에서 설계 제작한 Z-형태의 대칭형 공진기 구조의 KLM 티타늄 사파이어 레이저에서 모드-록킹이 일어나는 구간이 그림 5의 계산 결과와 잘 일치함을 알 수 있다. 또한그림 10의 (b)로부터 KLM1 티타늄 사파이어의 펌핑 문턱값및 출력의 기울기 효율은 각각 2.8W 및 16%이고, 5W 펌핑 출력에서 최대 550 mW의 평균 출력을 얻을 수 있었다.
그림 6의 (b 여러 프리즘에 대하여 파장에 따른 3차 분산의 절대값을 나타냈으며, 9 mm 티타늄 사파이어 결정의 3차 분산값과의 교점 즉, X% 및 각각 3차 분산이 완전히 보상되는 파장 및 프리즘 거리를 나타낸다. 각 프리즘 재질 F2, LakL21, BK7 및 Fused silica에 대하여 Xp 및, 는 각각 1010 nm와 11.5 cm, 884 nm와 20.6 cm, 879nm와 36.3 cm 및 853 nm와 49.2 cm로 계산되어 , 분산과는 달리 800 nm에서 3차 분산을 완전히 보상할 수 있는 프리즘은 없고 단지 3차 분산값이 작은 Fused silica 재질의 프리즘을 사용하는 것이 짧은 펄스를 얻기에 유리함을 알 수 있다.
73Pcr 보다 크면 Kerr 매질 중심부근에서의 빔 크기가 증가하기 시작함을 알 수 있다. 결과적으로 P=Pc, 에서 빔은 크기가 변화하지 않고 일정한 모드로 전파됨(self-trappmg)을 알 수 있다. Kerr 매질 내에서 펌핑과공진기 빔의 크기가 작을수록 임계 펌핑 출력은 낮아지고 결합 효율은 더욱 커지므로, [24] 펌핑 렌즈의 초점거리와 위치를 적절히 조정하여 펌핑 빔의 크기를 공진기 빔의 크기보다 작게 만들 수 있다.
오실로스코프로 측정하여 나타냈다. 그림에서와 같이펄스 반복률은 Z-형태의 대칭형 공진기 길이(183 cm)에 대응되는 82 MHz로 매우 안정된 KLM된 펄스를 얻을 수 있었다.
또한 빔 크기의 변화 폭이 작고, 공진기의 대칭성 때문에 빔 허리는 이득 매질의 중심에 위치하게 된다. 따라서 모드-록킹을 유지하는데 유리한펌핑 모드와 공진기 모드의 결합(coupling)을 용이하게 할 수 있으며, 레이저 효율은 공진기 출력이 0.73Pc, 을 넘어서지 않는 한 비대칭형 공진기[7, 1기보다 더 높다.
(4) 공진기 내에 프리즘 쌍을 삽입하여 자체 진폭 변조을 일으키고 군속도 분산을 보상하여 제작한 KLM된 티타늄 사파이어 레이저 출력의 기울기 효율은 16%이고 5 W 펌핑에서 최대 550 mW의 평균 출력을 얻을 수 있었다. 또한 중심 파장 807nm에서 스펙트럼 반치폭이 33nm이며 펄스 반복률이 82 MHz인 27 fs의 안정된 짧은 펄스를 얻을 수 있었다. 따라서 Z-형태의 대칭형 레이저 공진기구조를 갖는 연속발진 및 KLM된 티타늄 사파이어 레이저는 효율이 높을 뿐 아니라 쉽게 제작할 수 있어 PL, PR, 라만 및 시간분해 분광학 광원 등 활용도가 높을 것으로 생각된다.
73 일 때 안정 파라메터 값의 변화에 대하여 Kerr 매질 중심에서 빔크기의 계산 결과(a)와 투과율이 10%인 출력 거울을 사용하여 펌핑 레이저의 입사 출력에 대한 KLM된 티타늄 사파이어 레이저의 평균 출력(b) 그리고 KLM이 일어나는 안정 파라메터 구간 (c, 각각 나타냈다. 실험실에서 설계 제작한 Z-형태의 대칭형 공진기 구조의 KLM 티타늄 사파이어 레이저에서 모드-록킹이 일어나는 구간이 그림 5의 계산 결과와 잘 일치함을 알 수 있다. 또한그림 10의 (b)로부터 KLM1 티타늄 사파이어의 펌핑 문턱값및 출력의 기울기 효율은 각각 2.
후속연구
또한 중심 파장 807nm에서 스펙트럼 반치폭이 33nm이며 펄스 반복률이 82 MHz인 27 fs의 안정된 짧은 펄스를 얻을 수 있었다. 따라서 Z-형태의 대칭형 레이저 공진기구조를 갖는 연속발진 및 KLM된 티타늄 사파이어 레이저는 효율이 높을 뿐 아니라 쉽게 제작할 수 있어 PL, PR, 라만 및 시간분해 분광학 광원 등 활용도가 높을 것으로 생각된다.
참고문헌 (24)
P. F. Moulton, “Spectroscopic and laser characteristics of Ti:Al 2 O 3 ,” J. Opt. Soc. Am. B, vol. 3, no. 1, pp. 125-132, 1986.
J. Harrison, A. Finch, D. M. Rines, G. A. Rines, and P. F. Moulton, “Low-threshold, cw, all-soild-stste Ti:Al2O3 laser,” Opt. Lett., vol. 16, no. 8, pp. 581-583, 1991.
C. Zimmermann, V. Vuletic, A. Hemmerich, L. Ricci, and T. W. Hansch, “Design for a compact tunable Ti:sapphire laser,” Opt. Lett., vol. 20, no. 3, pp. 297-299, 1995.
A. J. Tiffany, I. T. McKinnie, and M. warrington, “Low-threshold, single-frequency, coupled cavity Ti:sapphire laser,” Appl. Opt., vol. 36, no. 21, pp. 4989-4992, 1997.
D. E. Spence, P. N. Kean, and W. Sibbett, “60-fsec pulse generation from a self-mode-locked Ti:sapphire laser,” Opt. Lett., vol. 16, no. 1, pp. 42-44, 1991.
P. F. Curley, Ch. Spielmann, T. Brabec, F. Krausz, E. Winter, and A. J. Schmidt, “Operation of a femtosecond Ti:sapphire solitary laser in the vicinity of zero group-delay dispersion,” Opt. Lett., vol. 18, no. 1, pp. 54-56, 1992.
J. L. A. Chilla and O. E. Martinez, “Spatial-temporal analysis of the self-mode-locked Ti: sapphire laser,” J. Opt. Soc. Am. B, vol. 10, no. 4, pp. 638-643, 1993.
I. D. Jung, F. X. Kartner, N. Matuscheck, D. H. Sutter, F. Morier-Genoud, G. Zhang, U. Keller, V. Scheuer, M. Tilsch, and T. Tschudi, “Self-starting 6.5-fs pulses from a Ti:sapphire laser,” Opt. Lett., vol. 22, no.13, pp. 1009-1011, 1997.
U. Morgner, F. X. Kartner, S. H. Cho, H. A. Haus, J. G. Fujimoto, and E. P. Ippen, “Sub-two-cycle pulses from a Kerr-lens mode-locked Ti:sapphire laser,” Opt. Lett., vol. 24, no. 6, pp. 411-413, 1999.
D. H. Shutter, G. Steinmeyer, L. Gallmann, N. Matushek, F. Morier-Genoud, and U. Keller, “Semiconductor saturableabsorber mirror assisted Kerr-lens mode-locked Ti:sapphire laser producing pulses in the two-cycle regime,” Opt. Lett., vol. 24, no. 9, pp. 631-633, 1999.
T. Brabec, Ch. Spielmann, P. E. Curley, and F. krausz, “Limits of pulse shortening in solitary lasers,” Opt. Lett., vol. 17, no. 10, pp. 748-750, 1992.
C.-P. Huang, M. T. Asaki, S. Backus, M. M. Murnane, and H. C. Kapteyn, “17-fs pulses from a self-mode-locked Ti: sapphire laser,” Opt. Lett., vol. 17, no. 18, pp. 1289-1291, 1992.
Kuei-Huei Lin and Wen-Feng Hsieh, “Analytical design of symmetrical Kerr-lens mode-locking laser cavities,” J. Opt. Soc. Am. B, vol. 11, no. 5, pp. 737-741, 1994.
D. Georgiev, J. Herrmann, and U. Stamm, “Cavity design for optimum nonlinear absorption in Kerr-lens mode-locked solid-state lasers,” Opt. Commun., vol. 92, no. 4-6, pp. 368-375, 1992.
Vittorio Magni, Giulio Cerullo, and Sandro De Silvestri, “Closed form gussian beam analysis of resonators containing a Kerr medium for femtosecond laser,” Opt. Commun., vol. 101, no. 5-6, pp. 365-370, 1993.
Hermann A. Haus, James G. Fujimoto, and Erich P. Ippen, “Analytic theory of additive pulse and Kerr lens mode locking,” IEEE J. Quantum Electron., vol. 28, no. 10, pp. 2086-2096, 1992.
D. Huang, M. Ulman, L. H. Acioli, H. A. Haus, and J. G. Fujimoto, “Self-focusing-induced saturable loss for laser mode locking,” Opt. Lett., vol. 17, no. 7, pp. 511-513, 1992.
H. W. Kogelnik, E. P. Ippen, A. Dienes, and C. V. Shank, “Astigmatically compensated cavities for cw dye laser,” IEEE J. Quantumn Electron., vol. QE-8, no. 3, pp. 373-379, 1972.
B. E. Lemoff and C. P. J. Barty, “Cubic-phase-free dispersion compensation in solid-stste ultrashort-pulse lasers,” Opt. Lett., vol. 18, no. 1, pp. 57-59, 1993.
F. Krausz, E. Winter, A. J. Schmidt, and A. Dienes, “Continuous wave thin plate Nd:glass laser,” IEEE J. Quantum Electron., vol. 26, no. 1, pp. 158-168, 1990.
※ AI-Helper는 부적절한 답변을 할 수 있습니다.