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문제 정의
- 이에 본 연구에서는 MDCT선량의 중요한 파라미터인 관 전압, 관전류, 슬라이스 두께의 변화에 따른 선량을 측정하여 환자의 피폭선량을 분석하고자 하였다.
제안 방법
- 변화시켜 측정하였다. 관전류의 변화에 따른 선량측정은 관전압은 120 kVp, beam collimatione 10 mm, rotation timee 1 초의 스캔 조건에서 관전류를 100 mA, 150 mA, 200 mA, 250 mA, 340 mA로 변화시켜 측정하였으며, Beam collimation의 변화에 따른 선량 측정은 관전압 120 kVp, 관전류 200 mA, rotation time 1초의 스캔 조건에서 1.25 mm, 5 mm, 10 mm, 15 mm의 beam collimatioir을 변화시켜 측정하였다.
- 관전압의 변화에 따른 선량을 측정하기 위해서 관전류는 200 mA, beam collimatioiie 10 mm, rotation timee 1 초의 스캔 조건에서 관전압을 80 kVp, 100 kVp, 120 kVp, 140 kVp로 변화시켜 측정하였다. 관전류의 변화에 따른 선량측정은 관전압은 120 kVp, beam collimatione 10 mm, rotation timee 1 초의 스캔 조건에서 관전류를 100 mA, 150 mA, 200 mA, 250 mA, 340 mA로 변화시켜 측정하였으며, Beam collimation의 변화에 따른 선량 측정은 관전압 120 kVp, 관전류 200 mA, rotation time 1초의 스캔 조건에서 1.
- 결론적으로 관전압, 관전류는 환자의 피폭선량에 직접적인 영향을 주고 슬라이스 두께의 영향은 작은 것을 알 수 있었다. 그리고 임상에서의 전형적인 복부 MDCT scan에서 120 kVp, 180 mAs, 20 mm collimation, 0.75 pitch의 조건에서 CTDL와 CTDIye 각각 20.2 mGy, 26.9 mGy로 측정되었고 스캔 길이가 271.3 mm인 환자의 DLP와 유효 선량은 각각 729.1 mGy . cm, 10.
- 032이다. 위의 관계식을 이용하여 공기중에서 측정된 CTDI 값을 계산하고, phantom의 각 부위에서 측정한 CTDI값을 사용하여 CTDIW 값을 계산하였다.
- 계속하여 주변부위(12시, 3시, 6시, 9시 방향)의 선량측정을 위해 각 부위에 차례로 ion chamber를 삽입하고 나머지 부위엔 phantom과 같은 재질의 물질을 삽입하여 hole을 막는다. 위의 방법을 head와 body phantom에 적용하고 측정하여 결과 값을 기록 한다.4)
대상 데이터
- Speed Plus를 사용하였다. 4슬라이스 MDCT로써 matrix 타입의 multi-detector는 Z-축 방향으로 1.25 mm의 동일한 두께로 16열로 배열되어 있으며 총 14, 592개의 elements 로 구성되어 있다. 영상획득에서 이 모델은 1회의 회전으로 1.
- 본 실험에 사용한 CT는 원주 기독병원에 설치된 GE사의 Light Speed Plus를 사용하였다. 4슬라이스 MDCT로써 matrix 타입의 multi-detector는 Z-축 방향으로 1.
- 25 mm의 동일한 두께로 16열로 배열되어 있으며 총 14, 592개의 elements 로 구성되어 있다. 영상획득에서 이 모델은 1회의 회전으로 1.25 mm, 2.5 nun, 3.75 mm, 5 mm두께의 영상을 4개씩획득할 수 있다.3)
- 3 cn?인 model 20X6-3CT ion chamber를 사용하였다. 또한 피폭선량 측정용 phantome 감약과 산란특성이 인체조직과 유사하여 조직을 대체할 수 있는 균일 재질의 아크릴로 이루어진 원통형 phantom이다.
- 또한 피폭선량 측정용 phantome 감약과 산란특성이 인체조직과 유사하여 조직을 대체할 수 있는 균일 재질의 아크릴로 이루어진 원통형 phantom이다. 직경 16 cm의 head phantom과 32 cm의 body phantom을 사용하였다.
성능/효과
- 또한 고식적 CT에 비해SDCT (single-detector CT)나 MDCT (multi-detector CT)는 검사시간의 단축으로 환자의 움직임에 의한 아티팩트의 발생을 감소시켜 영상의 질을 향상시킬 수 있다.1) 그러나 해상 능을 향상시키기 위해 얇은 슬라이스 두께를 사용하고 인체의 단면영상을 다방면 또는 3차원의 입체영상으로 재구성하기 위해서 촬영단면 수가 증가되었으며, 조영제 주입 후 동맥 및 정맥상 그리고 지연상을 획득하기 위해 동일부위를 2~3회 노출시키는 경우가 많아졌다. 이로 인해 환자가 받는 방사선 노출은 더욱 증가되고 있는 추세이다.
- GE사의 MDCT 인 Light Speed Pulsf- 사용하여 head와 body phantom에서 측정한 CTDIw값을 측정한 결과 관 전압이 증가할수록 CTDIw값은 Head Mode어서는 y=0.53 * x - 34.60 (선형도 R=1.00)과 Body Mode에서는 y=0.31 * x - 20.95 (선형도 R=1.00)의 관계식에 의해 거의 선형적으로 증가하였고, 관전류가 증가할수록 CTDL값이 Head Mode 에서는 y=0.15 * x - 1.80 (선형도 R=1.00)과 Body Mode에서는 y=0.08 * x - 0.59 (선형도 R=L00)의 관계식에 의해거 의 선형적으로 증가하였다. 그리고 beam collimation이 증가함에 따라 Head Mode에서는 y=0.
- 감소하였다. 결론적으로 관전압, 관전류는 환자의 피폭선량에 직접적인 영향을 주고 슬라이스 두께의 영향은 작은 것을 알 수 있었다. 그리고 임상에서의 전형적인 복부 MDCT scan에서 120 kVp, 180 mAs, 20 mm collimation, 0.
- 59 (선형도 R=L00)의 관계식에 의해거 의 선형적으로 증가하였다. 그리고 beam collimation이 증가함에 따라 Head Mode에서는 y=0.05 * x2 - 1.96 * x +44.54 (선형도 R=0.94)과 Body Mode에서는 y=0.02 * x2 - 0.90 * x + 22.78 (선형도 R=0.91)의 관계식에 의거하여 CTDIw값은 포물선 모양으로 감소하였고 서로 다른 slice number와 slice thickness 이더라도 beam collimation01 같으면 CTDIw값은 같았다.
- 본 실험은 GE사의 MDCT인 Light Speed Puls를 사용하여 head, body phantom에서 CTDIW 측정값의 결과 관전압과 관전류의 증가에 따른 CTDIw 값은 선형적으로 증가하였고, beam collimation의 증가에 따라 CTDIw 값은 감소하였다. 결론적으로 관전압, 관전류는 환자의 피폭선량에 직접적인 영향을 주고 슬라이스 두께의 영향은 작은 것을 알 수 있었다.
후속연구
- 앞으로 환자의 피폭선량을 측정하기 위한 촬영실의 온도와 압력차에 따른 선량 변화와 ion-chamber의 교정 유무에 따른 선량평가 등의 선량측정에 미치는 여러 환경적인 요인들과 정확한 방법이 필요하며 본 실험을 바탕으로 MDCT의 각 파라미터의 변화에 따른 최적의 진단적 가치를 저해하지 않는 범위에서 환자의 피폭선량을 줄일 수 있는 연구와 노력을 계속해야 할 것이다.
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