$^{99m}Tc$은 핵의학 영상 획득 물리적 특성이 우수하지만 유기화 작용이 일어나지 않아 갑상선 호르몬의 합성능력이 없는 결절을 진단하는데 제한을 받는다. 이와는 달리 $^{131}I$은 유기화 작용으로 인하여 갑상선의 기능을 평가하는데 활용됨은 물론 높은 에너지의 베타선과 감마선을 방출함으로써 암의 치료에도 널리 사용되고 있는 방사선 핵종이다. 그러나 $^{131}I$은 단일에너지의 감마선을 방출하는 $^{99m}Tc$ 등과는 달리, 다양한 에너지의 감마선을 방출함으로써 핵의학 영상의 정량화가 어려운 단점이 있으며, 특히 고에너지 영역의 감마선에 의한 격벽투과와 산란선은 핵의학 진단영상에 악영향을 미치게 되는 단점이 있다. 본 연구에서는 팬텀 내에서 선원의 위치 변화에 따른 산란의 영향을 알아보기 위해 GATE (Geant4 Application for Tomographic Emission) 시뮬레이션 도구로 dual-head 감마카메라(ECAM), PMMA 팬텀(RADICAL, USA), 점선원 0.1 mCi를 사용하여 모사하였다. 팬텀 내에서 $^{131}I$ 점선원을 X축, Y축으로 위치를 변화시키며 영상을 획득하였다. 또 산란 매질의 유무에 따른 영향을 확인하기 위해 같은 위치에서 점선원이 팬텀 안에 있을 때와 공기 중에 있을 때를 비교 하였다. 저에너지 선원과 비교를 위해 같은 방법으로 $^{99m}Tc$으로도 시뮬레이션 하였다. 또한 시뮬레이션과 똑같은 환경에서 측정 실험을 통해 시뮬레이션의 타당성을 검증 하였다. 이 연구에서는 한 팬텀 내에서도 위치 변화에 따라 산란의 영향이 달라진다는 것을 시뮬레이션을 통해 확인하였다. 이러한 분포 변화는 시뮬레이션과 측정 실험 모두에서 동일한 경향을 나타내었으므로 시뮬레이션이 타당함을 확인할 수 있었다. 시뮬레이션을 이용하면 X축, Y축 위치 변화만 아닌 다양한 경우에 대해서도 위치 변화에 따른 산란 영향의 예상이 가능할 것이며 나아가 산란 보정 연구의 기초 자료로 사용될 것이라 생각한다.
$^{99m}Tc$은 핵의학 영상 획득 물리적 특성이 우수하지만 유기화 작용이 일어나지 않아 갑상선 호르몬의 합성능력이 없는 결절을 진단하는데 제한을 받는다. 이와는 달리 $^{131}I$은 유기화 작용으로 인하여 갑상선의 기능을 평가하는데 활용됨은 물론 높은 에너지의 베타선과 감마선을 방출함으로써 암의 치료에도 널리 사용되고 있는 방사선 핵종이다. 그러나 $^{131}I$은 단일에너지의 감마선을 방출하는 $^{99m}Tc$ 등과는 달리, 다양한 에너지의 감마선을 방출함으로써 핵의학 영상의 정량화가 어려운 단점이 있으며, 특히 고에너지 영역의 감마선에 의한 격벽투과와 산란선은 핵의학 진단영상에 악영향을 미치게 되는 단점이 있다. 본 연구에서는 팬텀 내에서 선원의 위치 변화에 따른 산란의 영향을 알아보기 위해 GATE (Geant4 Application for Tomographic Emission) 시뮬레이션 도구로 dual-head 감마카메라(ECAM), PMMA 팬텀(RADICAL, USA), 점선원 0.1 mCi를 사용하여 모사하였다. 팬텀 내에서 $^{131}I$ 점선원을 X축, Y축으로 위치를 변화시키며 영상을 획득하였다. 또 산란 매질의 유무에 따른 영향을 확인하기 위해 같은 위치에서 점선원이 팬텀 안에 있을 때와 공기 중에 있을 때를 비교 하였다. 저에너지 선원과 비교를 위해 같은 방법으로 $^{99m}Tc$으로도 시뮬레이션 하였다. 또한 시뮬레이션과 똑같은 환경에서 측정 실험을 통해 시뮬레이션의 타당성을 검증 하였다. 이 연구에서는 한 팬텀 내에서도 위치 변화에 따라 산란의 영향이 달라진다는 것을 시뮬레이션을 통해 확인하였다. 이러한 분포 변화는 시뮬레이션과 측정 실험 모두에서 동일한 경향을 나타내었으므로 시뮬레이션이 타당함을 확인할 수 있었다. 시뮬레이션을 이용하면 X축, Y축 위치 변화만 아닌 다양한 경우에 대해서도 위치 변화에 따른 산란 영향의 예상이 가능할 것이며 나아가 산란 보정 연구의 기초 자료로 사용될 것이라 생각한다.
$^{131}I$ is a radiological isotope being used widely for treatment of cancer as emitting gamma-ray and it is also applied to estimate the function of thyroid for its accumulation in thyroid. However, $^{131}I$ is more difficult to quantitate comapred to $^{99m}Tc$, ...
$^{131}I$ is a radiological isotope being used widely for treatment of cancer as emitting gamma-ray and it is also applied to estimate the function of thyroid for its accumulation in thyroid. However, $^{131}I$ is more difficult to quantitate comapred to $^{99m}Tc$, because $^{131}I$ has multiple energy gamma-ray emissions compared to $^{99m}Tc$ which is a mono energetic gamma-ray source. Especially, scattered ray and septal penetration resulted by high energy gamma ray have a bad influence upon nuclear medicine image. The purpose of this study was to estimate scatter components depending on the different source locations within a phantom using Monte Carlo simulation (GATE). The simulation results were validated by comparing with the results of real experiments. Dual-head gamma camera (ECAM, Chicago, Illinois Siemens) with high energy, general-purpose, and parallel hole collimators (hole radius: 0.17 cm, septal thickness: 0.2 cm, length: 5.08 cm) was used in this experiment. The NaI crystal is $44.5{\times}59.1\;cm$ in height and width and 0.95 cm in thickness. The diameter and height of PMMA phantom were 16 cm and 15 cm, respectively. The images were acquired at 5 different locations of $^{131}I$ point source within the phantom and the images of $^{99m}Tc$ were also acquired for comparison purpose with low energy source. The simulation results indicated that the scattering was influenced by the location of source within a phantom. The scattering effects showed the same tendency in both simulation and actual experiment, and the results showed that the simulation was very adequate for further studies. The results supported that the simulation techniques may be used to generalize the scattering effects as a function of a point source location within a phantom.
$^{131}I$ is a radiological isotope being used widely for treatment of cancer as emitting gamma-ray and it is also applied to estimate the function of thyroid for its accumulation in thyroid. However, $^{131}I$ is more difficult to quantitate comapred to $^{99m}Tc$, because $^{131}I$ has multiple energy gamma-ray emissions compared to $^{99m}Tc$ which is a mono energetic gamma-ray source. Especially, scattered ray and septal penetration resulted by high energy gamma ray have a bad influence upon nuclear medicine image. The purpose of this study was to estimate scatter components depending on the different source locations within a phantom using Monte Carlo simulation (GATE). The simulation results were validated by comparing with the results of real experiments. Dual-head gamma camera (ECAM, Chicago, Illinois Siemens) with high energy, general-purpose, and parallel hole collimators (hole radius: 0.17 cm, septal thickness: 0.2 cm, length: 5.08 cm) was used in this experiment. The NaI crystal is $44.5{\times}59.1\;cm$ in height and width and 0.95 cm in thickness. The diameter and height of PMMA phantom were 16 cm and 15 cm, respectively. The images were acquired at 5 different locations of $^{131}I$ point source within the phantom and the images of $^{99m}Tc$ were also acquired for comparison purpose with low energy source. The simulation results indicated that the scattering was influenced by the location of source within a phantom. The scattering effects showed the same tendency in both simulation and actual experiment, and the results showed that the simulation was very adequate for further studies. The results supported that the simulation techniques may be used to generalize the scattering effects as a function of a point source location within a phantom.
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문제 정의
3) 637, 723 keV의 광자는 전체 에너지 방출의 낮은 비율을 차지함에도 불구하고 대조도의 저하, 공간분해능의 저하 등을 일으킨다. 영상의 질을 저하시키는 여러 가지 요인 중 산란 매질의 유무와 산란 매질 내에서 선원의 위치변화에 따른 산란 정도를 확인 하고자 연구를 진행하였다.
제안 방법
2) 영상 장비: GATE 시뮬레이션으로 dual-head 감마카메라(Siemens: ECAM, Chicago, Illinois)를 모사하였으며, 측정 실험을 통하여 타당성을 확인하였다. 131I이 방출하는 고에너지 감마선을 고려하여 고에너지 범용성 조준기를 사용하였으며, 조준기의 크기는 44.
2) 측정 실험: 시뮬레이션과 동일한 조건이며, X축과 Y축의 선원의 위치를 변화시켜 실험하였다. 점선원은 선원 주입용 막대 끝에 3 mm의 작은 구멍을 만들고 선원 1 mCi/100μl 중 10μl를 덜어내어 선원 주입용 막대 구멍에 0.
4) 또한, 시뮬레이션의 정확성을 평가하고 그 타당성을 검증하기 위하여 측정 임상에서 사용되는 감마카메라를 이용하여 측정 실험을 진행하였다.
4 keV, 99mTc는 126∼154 keV의 에너지 창을 사용하였다. 99mTc을 사용할 시에도 동일한 조건에서 산란의 영향을 비교하였다.
이때, 위치 변화에 따른 일차선과 산란선 발생 비율의 변화를 좀 더 알기 쉽게 하기 위하여 총 광자 수에 대한 백분율로 나타내었다. GATE 시뮬레이션에서는 결과 값을 구할 때 benchmark라는 과정을 통해 총 광자수, 일차선 수, 산란선 수를 쉽게 구분할 수 있지만 측정 실험 에서는 일차선과 산란선의 구분이 용이하지 않기 때문에 이 논문에서는 생략하였다. Table 2는 99mTc 선원 시뮬레이 션으로 획득한 총 광자수, 일차선 수, 산란선 수와 그 비율을 나타낸다.
이때 선원은 표면장력에 의하여 물방울과 같은 모양이 된다. 그 후 주입용 막대를 실험 하고자 하는 위치에 맞게 고정 시킨 후 조준기와의 거리를 확인 하고 10분 동안 영상을 획득하였다. Fig.
5 cm 떨어져 있다. 산란매질의 유무에 따른 차이를 비교하기 위해 팬텀을 사용하지 않고 공기 중에서 B와 동일한 위치에서 실험 하였다. 예를 들면 Fig.
팬텀 내에서의 Y축으로의 선원 위치 변화의 따른 영향을 알아보기 위하여 B, D, E를 비교하였다. 세 가지의 위치는 조준기에서 팬텀 내 선원까지의 거리는 일정하며 원통 형 팬텀의 가운데와 양 밑면으로 움직여 Y축 방향만을 변화시켰다. Table 1, 2에서 B의 위치에 비해 D와 E의 위치일 때 일차선이 131I에서 3.
위치 변화에 따른 영향 평가에 앞서, 산란 매질의 유무에 따른 영향을 알아 보기 위해 B 위치에 선원을 두고 산란 매질이 있을 때와 산란 매질 없이 공기 중에 있을 때를 비 교하였다. 시뮬레이션 결과 선원이 산란 매질 없이 공기 중에 있을 때 보다 팬텀 내에 있는 B에서 산란선의 비율이 131I에서 67.
이 연구에서는 몬테카를로 모사법을 바탕으로 한 GATE (Geant4 Application for Tomographic Emission) 프로그램을 사용하여 감마카메라의 모델링과 여러 요인들을 실험에 맞게 설정하였다.4) 또한, 시뮬레이션의 정확성을 평가하고 그 타당성을 검증하기 위하여 측정 임상에서 사용되는 감마카메라를 이용하여 측정 실험을 진행하였다.
I 선원 시뮬레이션으로 획득한 총 광자수(일차선수＋산란선수), 일차선 수(산란을 하지 않고 검출기에 도달한 광자수), 산란선 수(산란하여 검출기에 도달한 광자 수)를 나타낸다. 이때, 위치 변화에 따른 일차선과 산란선 발생 비율의 변화를 좀 더 알기 쉽게 하기 위하여 총 광자 수에 대한 백분율로 나타내었다. GATE 시뮬레이션에서는 결과 값을 구할 때 benchmark라는 과정을 통해 총 광자수, 일차선 수, 산란선 수를 쉽게 구분할 수 있지만 측정 실험 에서는 일차선과 산란선의 구분이 용이하지 않기 때문에 이 논문에서는 생략하였다.
시뮬레이션과 측정 실험 모두에서 131I의 고에너지 산란선과 격벽 투과(Septal penetration)로 인한 별모양의 인공 부산물을 볼 수 있다. 중요 정보가 없는 가장자리 좌우로 1 cm 정도는 제외하고 영상의 중심에서 프로파일을 그려 각 경우에 대해 비교하였다. Fig.
팬텀 내 선원의 X축으로의 위치 변화 즉, 선원-조준기간 거리에 따른 영향을 알아보기 위해 A, B, C 위치에서 비교 하였다. 우선 조준기에서 가장 가까운 곳에 위치한 A에서 가장 멀리 위치한 C까지 변화시켰을 때 검출기에 도달한 총 광자의 양이 131I에서는 1/4, 99mTc에서는 1/6.
팬텀 내에서의 Y축으로의 선원 위치 변화의 따른 영향을 알아보기 위하여 B, D, E를 비교하였다. 세 가지의 위치는 조준기에서 팬텀 내 선원까지의 거리는 일정하며 원통 형 팬텀의 가운데와 양 밑면으로 움직여 Y축 방향만을 변화시켰다.
그래서 D와 E의 산란선 분포를 확인할 필요가 있는데 Table 5∼8을 통해 변화를 더욱 자세히 알 수 있었다. 프로파일에서 피크 값을 중심으 로 수직선을 그렸다고 했을 때 팬텀의 안쪽으로 향하는 쪽을 Inside, 팬텀 바깥쪽으로 향하는 쪽을 Outside로 나누어서 반치폭과 십치폭을 구하였다. 팬텀의 중앙에 위치한 B 에서는 Inside가 Outside의 값이 비슷했으나 D와 E 두 경우 모두 Inside가 Outside보다 FWHM값이 4 mm 컸다.
대상 데이터
1) 팬텀, 선원 주입용 막대 및 선원: 감약과 산란 특성이 인체조직과 유사하여 조직을 대체할 수 있는 균일 재질의 반지름 8 cm, 높이 15 cm의 원통형 Polymethylmethacrylate (PMMA) 팬텀(Fig. 1)을 사용하였다.
선원 주입용 막대의 한 쪽 끝에는 지름 3 mm, 깊이 3 mm의 홈이 있다. 131I과 99mTc 점선원 각각 0.1 mCi를 사용하였다.
131I이 방출하는 고에너지 감마선을 고려하여 고에너지 범용성 조준기를 사용하였으며, 조준기의 크기는 44.5×59.1×5.08 cm3 이다.
에너지 창은 측정 임상에서 사용하는 감마카메라와 동일하게 15% 에너지 창으로 설정하였고, 131I에서는 327.6∼400.4 keV, 99mTc는 126∼154 keV의 에너지 창을 사용하였다.
3은 선원이 E 위치에 있을 경우 시뮬레이션 하는 모습이다. 위에서 설명한 여러 경우에 대해서 131I 과 99mTc 두 종류의 점선원으로 10분간 planar 영상을 획득하였다. 에너지 창은 측정 임상에서 사용하는 감마카메라와 동일하게 15% 에너지 창으로 설정하였고, 131I에서는 327.
성능/효과
이와 같은 영향은 Fig. 6(c), (d) 그래프로도 살펴 볼 수 있는데 선원이 A에서 B, B에서 C로 이동함에 따라 각각 피크 값이 최대값의 20%, 8%만큼 낮아졌고 그래프의 폭은 넓어지는 것을 확인할 수 있었다.
하지만 산란과 격벽투과 등의 물리적 현상으로 인해 높은 정확도의 정량적 영상을 얻는데 오차가 발생하게 된다.2) 이러한 여러 현상은 영상의 질을 저하시키는데, 131I에서 더욱 두드러지게 나타나게 된다. 이것은 131I이 80 keV (2.
8%) 등의 고에너지 감마선을 방출하기 때문이다. 3) 637, 723 keV의 광자는 전체 에너지 방출의 낮은 비율을 차지함에도 불구하고 대조도의 저하, 공간분해능의 저하 등을 일으킨다. 영상의 질을 저하시키는 여러 가지 요인 중 산란 매질의 유무와 산란 매질 내에서 선원의 위치변화에 따른 산란 정도를 확인 하고자 연구를 진행하였다.
Table 2는 99mTc 선원 시뮬레이 션으로 획득한 총 광자수, 일차선 수, 산란선 수와 그 비율을 나타낸다. 6가지 경우에 대하여 평균 일차선과의 산란선의 비율은 131I에서 26.94, 73.06%, 99mTc에서 64.99, 35.01 %로 고에너지 감마선을 방출하는 131I에서 산란선의 비율은 일차선에 비하여 2.7배이었다.
세 가지의 위치는 조준기에서 팬텀 내 선원까지의 거리는 일정하며 원통 형 팬텀의 가운데와 양 밑면으로 움직여 Y축 방향만을 변화시켰다. Table 1, 2에서 B의 위치에 비해 D와 E의 위치일 때 일차선이 131I에서 3.2%, 99mTc에서 10.7% 증가하고 그만큼 산란선이 감소하는 것을 확인할 수 있었다. 이것은 선원을 둘러싸고 있는 산란매질의 양에 따른 차이로 인함이다.
140 keV의 단일에너지의 감마선 방출로 모사한 99mTc에서는 시뮬레이션과 측정 실험 간의 값의 차이가 크기 않았다. 같은 스케일로 표현하여 시뮬레이션과 측정 실험을 한 그래프에 나타냄으로써 시뮬레이션의 타당성을 확인할 수 있었다. 따라서 시 뮬레이션을 이용하면 이 논문에서 지정된 다섯 가지 위치 뿐 아니라 다른 위치에서의 산란 영향도 예상이 가능할 것이다.
7%만 증가하였다. 광자수의 감약은 통과하는 산란매질의 양과 선원과 검출기간의 거리에 영향을 받는데 A에서 C까지 이동하면서 고에너지 감마선을 방출하는 131I이 총 광자 수가 4배, 99mTc이 6.5배 감소하였다. 하지만 A, B, C 위치 변화에 따라 131I에서 산란선의 비율이 99mTc에 비해 큰 차이가 없었다.
Tc 점선원의 PSF (Point Spread Function)를 분석하여 얻은 반치폭(FWHM: Full Width at Half Maximum)과 십치폭(FWTM: Full Width at Tenth Maximum)을 보여준다. 산란선의 비율이 낮고 일차선의 비율이 높은 99mTc의 반치폭은 131I보다 1.7 mm, 십치폭은 4.9 mm 작았다. 산란매질의 영향을 상대적으로 덜 받는 A 위치에서와 공기 중에서는 두 선원간의 값의 차이가 다른 위치에 있을 때에 비해 적었다.
선원의 위치가 A에서 B, B에서 C로 이동하면서 총 광자 수가 131I에서는 각각 1.7배, 2.2배 감소하였고 99mTc에서는 각각 2.4배, 2.7배 감소하였다. 하지만 산란선의 비율이 99mTc에서 각각 20%, 10% 증가한 반면 131I에서는 각각 4%, 0.
위치 변화에 따른 영향 평가에 앞서, 산란 매질의 유무에 따른 영향을 알아 보기 위해 B 위치에 선원을 두고 산란 매질이 있을 때와 산란 매질 없이 공기 중에 있을 때를 비 교하였다. 시뮬레이션 결과 선원이 산란 매질 없이 공기 중에 있을 때 보다 팬텀 내에 있는 B에서 산란선의 비율이 131I에서 67.23%에서 76.27%로 9.04% 증가하였고, 99mTc에서 는 14.57%에서 46.22%, 31.65% 증가하는 것을 Table 1과 2 에서 확인할 수 있다. 또한, 팬텀이 있는 B의 경우 공기 중에 있을 때 보다 총 광자수가 131I에서 119,748에서 59,661로 50% 감소하고, 99mTc에서는 301,324에서 119,665로 60% 줄 어드는 것을 알 수 있는데 이것은 발생한 산란선은 에너지가 작아져 팬텀 내에 흡수되는 비율이 증가하기 때문이다.
5의 점선원 영상에서 보듯이 고에너지를 포함한다. 에너지 감마선을 방출하는 131I 선원으로 위치 변화에 따라 산란의 영향이 달라진다는 것을 확인 하였다. 선원의 위치변화에 따른 산란영향의 차이는 131I 선원에서만 나타나는 현상은 아니다.
팬텀 내 선원의 X축으로의 위치 변화 즉, 선원-조준기간 거리에 따른 영향을 알아보기 위해 A, B, C 위치에서 비교 하였다. 우선 조준기에서 가장 가까운 곳에 위치한 A에서 가장 멀리 위치한 C까지 변화시켰을 때 검출기에 도달한 총 광자의 양이 131I에서는 1/4, 99mTc에서는 1/6.5로 현저하게 줄었다. 또한 선원 조준기간 거리가 멀어질수록 광자가 통과해야하는 산란매질의 양이 많아지기 때문에 일차선의 영향이 줄고 산란선이 증가하는 것을 Table 1과 2에서 확인 할 수 있다.
하지만 이 연구에서는 동일한 조건에서 저에너지 감마선을 방출하는 99mTc과 비 교하였다. 이를 통해 산란선의 제거를 위해 고에너지 범용성 조준기를 사용하더라도 131I 선원이 99mTc보다 산란선이 38%, 반치폭은 1.7 mm 증가함을 확인하였다. Table 3과 4 에서 전체적인 값이 시뮬레이션보다 측정 실험에서 더 크 게 나왔다.
I와 비슷한 경향을 보였다. 전체적으로 131I에서 산란선의 비율이 99mTc 보다 38% 높았다. 특히 선원의 위치에 따라 산란선의 비율에 차이가 있었는데 감마선이 통과해야하는 산란 매질의 양이 적을수록 131I과 99mTc 간에 산란선의 비율의 차이가 더 커졌다(C의 위치일 때 20.
전체적으로 131I에서 산란선의 비율이 99mTc 보다 38% 높았다. 특히 선원의 위치에 따라 산란선의 비율에 차이가 있었는데 감마선이 통과해야하는 산란 매질의 양이 적을수록 131I과 99mTc 간에 산란선의 비율의 차이가 더 커졌다(C의 위치일 때 20.1% 차이, 공기 중에 있을 때 52.7% 차이). 또한, 99mTc의 반치폭은 131I보다 1.
후속연구
같은 스케일로 표현하여 시뮬레이션과 측정 실험을 한 그래프에 나타냄으로써 시뮬레이션의 타당성을 확인할 수 있었다. 따라서 시 뮬레이션을 이용하면 이 논문에서 지정된 다섯 가지 위치 뿐 아니라 다른 위치에서의 산란 영향도 예상이 가능할 것이다. 단일 에너지 감마선을 방출하는 핵종보다 에너지가 다른 여러 종류의 감마선 방출하는 핵종에서는 영상획득 시 에너지 윈도우설정에 따른 변화가 클 것이다.
단일 에너지 감마선을 방출하는 핵종보다 에너지가 다른 여러 종류의 감마선 방출하는 핵종에서는 영상획득 시 에너지 윈도우설정에 따른 변화가 클 것이다. 이 논문에서는 에너지 창 15%에서 실험 하였지만 이후에 에너지 창을 조절해가며 실험한다면 더 정확한 산란선의 영향을 분석 할 수 있을 것이다. 이 연구의 결과는 131I 영상의 질 개선을 위한 새로운 산란 보정 연구의 기초 자료로 사용될 것이라 생각한다.
이 논문에서는 에너지 창 15%에서 실험 하였지만 이후에 에너지 창을 조절해가며 실험한다면 더 정확한 산란선의 영향을 분석 할 수 있을 것이다. 이 연구의 결과는 131I 영상의 질 개선을 위한 새로운 산란 보정 연구의 기초 자료로 사용될 것이라 생각한다.
질의응답
핵심어
질문
논문에서 추출한 답변
benchmark라는 과정을 통해 무엇을 구분할 수 있는가?
이때, 위치 변화에 따른 일차선과 산란선 발생 비율의 변화를 좀 더 알기 쉽게 하기 위하여 총 광자 수에 대한 백분율로 나타내었다. GATE 시뮬레이션에서는 결과 값을 구할 때 benchmark라는 과정을 통해 총 광자수, 일차선 수, 산란선 수를 쉽게 구분할 수 있지만 측정 실험 에서는 일차선과 산란선의 구분이 용이하지 않기 때문에 이 논문에서는 생략하였다. Table 2는 99mTc 선원 시뮬레이 션으로 획득한 총 광자수, 일차선 수, 산란선 수와 그 비율 을 나타낸다.
정량적 영상의 질을 저하시키는 여러 가지 요인 중 무엇을 확인하고자 연구를 진행하였는가?
3) 637, 723 keV의 광 자는 전체 에너지 방출의 낮은 비율을 차지함에도 불구하 고 대조도의 저하, 공간분해능의 저하 등을 일으킨다. 영상의 질을 저하시키는 여러 가지 요인 중 산란 매질의 유무와 산란 매질 내에서 선원의 위치변화에 따른 산란 정도를 확인 하고자 연구를 진행하였다.
선량학적 연구는 무엇을 필요로 하는가?
핵의학에서 치료와 진단을 목적으로 하는 선량학적 연구는 섬광 계수 영상으로부터 추정되는 체내 잔존 방사성의 정확한 정량적 정보를 필요로 한다. 하지만 산란과 격벽투 과 등의 물리적 현상으로 인해 높은 정확도의 정량적 영상을 얻는데 오차가 발생하게 된다.
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