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제안 방법
- 이러한 결과로 지연시간을 고려하지 않고 낮은 초음파 주파수에서 계산한 것만큼 팽창비가 크지 않음을 알 수 있다. 기포와 가진된 초음파 사이의 유한한 지연시간을 고려하여 Navier-Stokes 방정식의 해석해와 함께 Keller-Mikisis 방정식을 수치적으로 계산함으로써 빛을 발산하는 기포의 거동을 적절하개 해석할 수 있음을 알았다.
- 본 연구에서는 시간에 따른 기포 반경의 변화를 초음파장하에서 기포의 지연 작용을 고려한 이론적인 계산결교와 광산란법(light scattering method)에 의하여 관측한 실험결과를a 비교하였다. 그 결과, 주기적인 가진에 대한 기포의 거동은 초음파장과 같은 위상 (phase)으로 기포가 움직이지 않는다는 것을 알았다.
- 충돌 적분단으로부터 구할 수 있다. 열경계충 두께 5.는 기포 붕괴 이후 적절한 되뜀운동(bouncing motion)을 나타낼 수 있도록 정하였다. 식 (9)에 주어진 온도 분포는 기포 붕괴로부터 약 500 ps 전에 기포벽 가속도가 1012 m/M에 이르렀을 때만 나타나며 바로 이 기포벽 가속도가 기포에서 빛이 발산되는 원인이라 생각할 수 있다.
이론/모형
- 본 연구에서는 기포벽 운동에 대하여 유체의 압축성 효과를 고려한 Keller-Miksis 방정식"을 이용하였고 그 식은 다음과 같다.
- 기포 벽 올 통과하는 열전달 정도를 나타내는 열경계층 두께 8 는 기포벽 주변의 액체에 대한 보존법칙으로부터 결정할 수 있다. 기포 중심과 기포벽에서의 온도는 Runge-Kutta법을 이용하여 바로 전 단계에서 7爲, 7丄, &의 값으로부터 결정된다.
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